Первые два - член
Cтраница 1
Первые два члена в правой части (5.4) не зависят от ориентации и, следовательно, не являются функциями времени при поворачиваниях комплексов. [1]
Первые два члена в числителе (3.112), как правило, малы; величина последнего члена зависит от значения температуры стационарного состояния. При малых значениях у функция g ( z /) принимает малые значения, так что числитель (3.112) положителен. Легко видеть, что только в этом случае существует положительное число k, такое, что оба условия (3.112) выполняются и стационарное состояние локально устойчиво. Функция g ( z /) быстро растет с увеличением z /, так что при возрастании z / числитель (3.112) становится отрицательным; в этом случае условия (3.111), (3.112) не выполняются ни при каком Щ0, так что никаких заключений относительно устойчивости исследуемого стационарного состояния не может быть сделано. [2]
Первые два члена соответствуют обычному термодинамическому соотношению для дифференциала энергии неподвижной жидкости при постоянном ( здесь - равном единице) объеме, а последний член выражает тот факт, что производная от энергии по импульсу есть скорость движения. [3]
Первые два члена исключают схемными путями. Часто встречаются схемы с управлением по затвору при неизменном стоковом питании. [4]
Первые два члена в правой части уравнения ( 31 - 1) можно рассматривать как идеальный вклад в свободную энергию, однако следует помнить, что это не более чем способ выражения. [5]
Первые два члена в ( 10 10) составляют квадратичную форму трех независимых переменных uxxt uuy, игг. [6]
Первые два члена в правой части этого равенства относятся к омическому падению потенциала и электродной реакции соответственно. [7]
Первые два члена в уравнении ( 101) и первый член в уравнении ( 102) представляют классическое балочное решение с приведенной жесткостью для плоского напряженного состояния Qn вместо модуля Ev Для высокоортотропных материалов числовые значения Е и Qu практически одинаковы. Третий член в уравнении ( 101) - поправка на сдвиговую деформацию. [8]
 |
Схема восстановления путем преобразования Фурье, выполняемого над голограммой Фурье Н ( х. [9] |
Первые два члена в фигурных скобках являются постоянными. [10]
Первые два члена соответствуют точно восстановленному изображению, последние два - побочной амплитуде. Они отличаются от выражения ( 23) лишь членами порядка е2 или выше. [11]
Первые два члена этого интеграла представляют рассмотренные нами раньше свободные колебания стержня, соответствующие заданным начальным условиям; третий член дает колебания, вызванные действием силы Фп. [12]
Первые два члена, очевидно, также будут состоять из двух членов каждый, множителями у которых будут Ру и Pt. В ряде случаев этот прием может принести некоторые упрощения в выкладках. [13]
Первые два члена являются функциями автокорреляции синусоиды и шума соответственно, а остальные два члена - функциями взаимной корреляции между сигналом и шумом. Будем полагать, что средние значения как s ( t), так и N ( t) равны нулю. [14]
Первые два члена не зависят от г и потому дают нуль при дифференцировании по координатам. [15]
Страницы: 1 2 3 4