Большая Энциклопедия Нефти и Газа

Если бы у треугольника был Бог, Он был бы треугольным. Законы Мерфи (еще...)

Первые два - член

Cтраница 4

Первые два члена (35.18) представляют собой классический гамильтониан заряженной частицы, находящейся в электромагнитном поле. Следующий член - не зависящая от спина релятивистская поправка.  [46]

Первые два члена могут быть получены просто путем применения релятивистской формулы сложения скоростей.  [47]

Первые два члена описывают обменные эффекты, и в общем случае их следует учитывать.  [48]

Первые два члена описывают взаимодействие орбитального магнитного момента и спинового магнитного момента электрона с внешним магнитным полем Н0, причем через 10 обозначен магнетон Бора, а через gi и gs - значения множителя Ланде g, соответствующие орбитальному и спиновому моментам. Третий член описывает сверхтонкое магнитное взаимодействие магнитного момента электрона с магнитным моментом ядра ( / - ядерный спин), а четвертый член - электрическое квадрупольное взаимодействие. Присутствие двух последних членов усложняет простую схему зеемановских энергетических уровней и связано с тем обстоятельством, что спин ядра С135 равен 3 / 2 - Следующие отсюда энергетические уровни изображены на фиг.  [49]

Первые два члена в правой части описывают вклад внутримолекулярного СО-взаимодействия, а третий - межмолекулярный вклад.  [50]

Конфигурации с поворотами связей в кристалле с двумя атомами ( А и В в элементарной ячейке.  [51]

Первые два члена в (3.10) соответствуют силам растяжения связей; j и k относятся, соответственно, к ближайшим и следующим за ближайшими соседям атома г. Остальные члены дают вклад в силы, приводящие к повороту связей. Движения связей для этих членов показаны на рис. 3.6. Описываемый метод вычисления дисперсионных кривых фононов дает наилучшие результаты, если небольшого числа валентных силовых полей достаточно для объяснения дисперсии фононов. В ионных кристаллах необходимо ввести дополнительные дальнодействующие силы, обусловленные куло-новским взаимодействием, для того чтобы получить расщепление LO и ТО фононов вблизи центра зоны.  [52]

Фононные дисперсионные кривые a - Sn. Сплошные линии вычислены в адиабатической модели заряженных связей Вебера. штриховые в модели валентного силового поля. кружки экспериментальные результаты.| Фононные дисперсионные кривые алмаза. Сплошные линии вычисления в адиабатической модели заряженных связей Вебера, кружки - экспериментальные результаты.  [53]

Первые два члена связаны с независимым движением ионов и электронов. Рассмотрим теперь третий член, описывающий взаимодействие между движением электронов и ионов, или электрон-фононное взаимодействие.  [54]

Страницы:      1    2    3    4