Движение - свободный заряд
Cтраница 2
Волновая механика показывает, что в строго периодическом поле неискаженного кристалла к электрону могут быть применены законы движения свободных зарядов с той разницей, что место универсальной массы электрона 9 - Ю 28 г занимает эффективная масса - величина, зависящая от строения кристалла и положения электрона в системе квантовых уровней данной полосы. [16]
В движущейся диэлектрической среде возникают дополнительные поля: 1) магнитное, создаваемое движением намагниченной среды и движением свободных зарядов вместе со средой; 2) электрическое, определяемое движением поляризованной среды. [17]
Уравнения (3.3) аналогичны обычной системе уравнений оптики диэлектриков, но при нашем определении индукция 3) включает и эффекты движения свободных зарядов, и токи намагничения. [18]
Мы покажем, что зонная структура одинаково корректна и в случае периодического поля кристаллической решетки, и в аморфной среде и что движение свободных зарядов даже в кристаллах имеет мало общего с движением молекул в газе, которое обычно считается хорошей аналогией для рассматриваемого случая. Наконец, мы покажем, что более подходящим для этого описания движения часто оказывается совсем другой механизм, подобный индивидуальному обмену зарядами между соседними атомами. [19]
В слабых электрических полях ( при малом Е) ла очень мало, им можно пренебречь, так как явно преобладающей является не направленная составляющая движения свободных зарядов, а хаотическая. [20]
В слабых электрических полях ( при малом Е) я2 очень мало, им можно пренебречь, так как явно преобладающей является не направленная составляющая движения свободных зарядов, а хаотическая. [21]
В слабых электрических полях при Е, близком к нулю, п2 очень мало, им можно пренебречь, так как явно преобладающей является не направленная составляющая движения свободных зарядов, а хаотическая. [22]
В вакууме или в идеальном изоляторе электрический диполь может сохраняться сколь угодно долго. В проводящей среде под действием электрического поля диполя возникает движение свободных зарядов и диполь либо экранируется, либо нейтрализуется. [23]
При изучении причин спадания тока со временем школой А. Ф. Иоффе было показано, что в одних веществах, например в кальците, они обусловлены образованием тонких четко выраженных плохопроводящих приэлектродных слоев, а в других веществах ( кварц, стекло) - более размытых слоев. Следует отметить, что ВП может быть обусловлена как движением свободных зарядов, так и установлением различных видов поляризации. Если непосредственно после такого переключения сила тока, текущего через конденсатор, равна нулю, то при t t0 значения U1 и р равны. [24]
Электрическим током называется явление движения заряженных частиц, а также явление изменения электрического поля во времени, сопровождаемые магнитным полем. В зависимости от свойств проводящих сред различают; ток проводимости - движение свободных зарядов в проводниках; ток переноса - движение заряженных частиц и тел в среде, не обладающей электропроводностью, и в пустоте; ток поляризации - движение связанных заряженных частиц в диэлектрике при изменении его поляризации; ток смещения в пусто-т е обусловлен изменением во времени электрического поля; ток смещения - совокупность тока смещения в пустоте и тока поляризации. Направление электрического тока принято считать совпадающим с направлением движения положительных зарядов. [25]
 |
Возникновение наведенного тока ( разности потенциалов при движении заряда от одного плоского электрода к другому. [26] |
В пределе сдвиг фазы может достигать такой величины, когда электроны, вылетевшие с катода, не будут вовсе попадать на анод. Для выяснения причины этого явления кратко рассмотрим понятия наведенного и полного токов при движении свободных зарядов в плоском диодном промежутке. [27]
Однако имеется квадратичная по полю поляризация в плазме, если учитывается магнитное поле и вообще нелокальность отклика. Роль магнитного поля и эффектов нелокальности была выяснена уже в § 1 при рассмотрении движения свободного заряда в электромагнитном поле. Там было показано, что именно учет магнитного поля и действие его на заряд позволяют вычислить генерацию гармоник свободными зарядами. [28]
 |
К задаче 38. [29] |
Вместо того чтобы изображать сложную картину наложения электрических полей всех зарядов, представим качественную картину распределения линий напряженности результирующего электрического поля. Линии напряженности электрического поля любой системы неподвижных зарядов перпендикулярны поверхности проводника, так как в противном случае под действием составляющей вектора напряженности, направленной вдоль поверхности, происходило бы движение свободных зарядов. [30]
Страницы: 1 2 3