Движение - конец - вектор
Cтраница 1
Движение конца вектора ТС в пространстве состояний называют его траекторией. Вид этой траектории существенно зависит от управления. Из теории и практики следует, что, воздействуя на наиболее важные параметры, можно, в известном смысле, оптимизировать траекторию вектора состояний. [1]
Абсолютная скорость движения конца вектора о может быть представлена как сумма относительной ( по отношению к подвижной системе осей Oxyz) и переносной скоростей. [2]
Стрелки указывают направление движения конца вектора 1 K ( iuj ] с возрастанием ио. [3]
Вектор ускорения определяется как скорость движения конца вектора v () по годографу. [4]
Мгновенное угловое ускорение твердого тела равно скорости движения конца вектора мгновенной угловой скорости о. [5]
По величине и направлению этот вектор совпадает со скоростью движения конца вектора уг. [6]
 |
Форма ортогональных составляющих квазигармонического процесса.| Векторная диаграмма для огибающей квазигармонического шума.| Образование излома огибающей на малых уровнях. [7] |
На рис. 2 - 129 изображена соответствующая векторная диаграмма и отмечена возможная траектория движения конца вектора U. [8]
Кроме того, комплексная системная функция может быть представлена на комплексной плоскости в виде траектории движения конца вектора H ( jco), называемой амплитудно-фазовой характеристикой ( АФХГ Каждая точка такой характеристики на комплексной плоскости, соответствующая определенной частоте со, дает значения модуля и фазы системной функции. [9]
В комплексной плоскости t /, V АФХ представляется годографом, очерчиваемым концом вектора W ( / co) при изменении частоты в пределах 0 ( о оо-на котором ставятся отметки MI, а направление движения конца вектора при возрастании м указывается стрелкой. [10]
Производная от вектора со но времени направлена но касательной к годографу в сторону движения конца вектора со. [11]
Отсюда вновь следует, что вектор ускорения направлен по касательной к годографу скорости в сторону движения конца вектора скорости. [12]
В этом приближении векторы со и L не отличаются по направлению, оба они направлены вдоль оси фигуры гироскопа. Если рассматривать L как радиус-вектор, то производная L геометрически может быть истолкована как скорость движения конца вектора L. Допустим, что точка приложения внешней силы F лежит на оси фигуры гироскопа. [13]
В этом приближении векторы и и L не отличаются по направлению, оба они направлены вдоль оси фигуры гироскопа. Если рассматривать L как радиус-вектор, то производная L геометрически может быть истолкована как скорость движения конца вектора L. Допустим, что точка приложения внешней силы F лежит на оси фигуры гироскопа. [14]
Здесь мы рассмотрим наиболее известный из них, а именно постулат Друкера, который формулируется так же, как и в теории идеальной пластичности. Для упрочняющегося материала движение конца вектора о за пределы поверхности S возможно. Так, например, возможно состояние о, отвечающее точке М, через которую проходит новая поверхность нагружения S, как показано на рис. 16.2.1. Предположим теперь, что мы вышли из точки М и возвратились в нее по некоторому замкнутому пути у, который может частично выходить за пределы поверхности S, например проходить через точку М, не выходя за пределы поверхности S. Постулат Друкера формулируется совершенно так же, как и для идеальной пластичности. Если в - вектор напряжения на пути f, то о - - о - дополнительное напряжение, и работа его на замкнутом пути неотрицательна. [15]
Страницы: 1 2