Движение - конец - вектор
Cтраница 2
 |
Схема взаимодействия притупленного клина с. [16] |
На рис. 2 приведены типичные годографы нагрузки для двадцати пяти опытов эксперимента. Ось симметрии зуба совпадает с осью ординат. Стрелками на годографах показано направление движения конца вектора. Годографы построены таким образом, что вращение шарошки вокруг своей оси направлено против часовой стрелки. Годографы обозначены в соответствии с номерами опытов в таблице. Из рис. 2 видно, что годограф нагрузки зависит от изучаемых факторов. С увеличением h наблюдается общая тенденция увеличения нагрузки. Угол наклона вектора нагрузки к оси зуба изменяется в сравнительно узких пределах. Наиболее существенное влияние на расположение годографа относительно оси зуба оказывает тангенциальное скольжение. [17]
Эти формулы дают характеристику движения естественного трехгранника вдоль кривой. Кинематическая интерпретация этих формул следующая: трехгранник совершает два вращения: вокруг бинормали, модуль производной угла которого по дуге равен кривизне кривой 1 / ръ где рх - радиус кривизны, и вокруг касательной, модуль производной угла которого по дуге равен кручению кривой 1 / р2, где р2 - радиус кручения. Два указанных движения в сумме определяют движение концов векторов трехгранника, начало которого помещено в точке О. [18]
Кроме линейной поляризации имеются круговая и эллиптическая. При круговой поляризации конец вектора напряженности с началом на луче при перемещении по лучу в фиксированный момент времени описывает винтовую линию на круглом цилиндре, осью которого является луч, а при эллиптической - винтовую линию на эллиптическом цилиндре, причем луч проходит через центры эллиптических сечений цилиндра ( не через фокусы эллипсов в сечении. В фиксированной точке пространства на луче при линейной поляризации конец вектора & колеблется по гармоническому закону по линии колебаний, при круговой и эллиптической поляризации конец вектора & описывает соответственно окружность и эллипс с центром на луче в плоскости, перпендикулярной лучу. Круговая и эллиптическая поляризация бывают правой и левой в зависимости от направления движения конца вектора вокруг луча. С помощью принципа суперпозиции для напряженности электрического поля волну с круговой или эллиптической поляризацией можно представить в виде суперпозиции двух линейно поляризованных волн с взаимно перпендикулярными направлениями поляризациия. Поэтому при анализе поляризации электромагнитных волн достаточно ограничиться линейной поляризацией. [19]
Пусть заряд движется произвольным образом и мы наблюдаем его на некотором расстоянии. Представим на минуту, что заряд светится ( хотя именно явление света мы и должны объяснить); итак, пусть заряд есть светящаяся белая точка. Мы видим движение этой точки. Но мы не можем точно определить, как она движется в данный момент, из-за упоминавшегося уже ранее запаздывания. Имеет смысл говорить только о том, как она двигалась в более ранний момент времени. Единичный вектор еГ направлен к кажущемуся положению заряда. Конец вектора ек, естественно, описывает некую кривую, так что ускорение имеет две составляющие. Одна из них - поперечная составляющая, возникающая из-за движения конца вектора вверх и вниз, а другая - радиальная, или продольная, возникающая из-за вращения конца вектора по сфере. Поэтому для практических целей достаточно спроектировать движение заряда на плоскость, находящуюся на единичном расстоянии. Конечно, художник не учитывает тот факт, что скорость света конечна, а изображает мир таким, каким он его видит. Посмотрим, что он нарисует на этой картине. Мы увидим точку ( изображение заряда), движущуюся по картине. [20]
Страницы: 1 2