Движение - волновой пакет
Cтраница 1
Движение волнового пакета читателю предлагается рассмотреть самостоятельно. [1]
Скорость движения волнового пакета как целого называется групповой скоростью. [2]
Задача о движении волновых пакетов в диссипативной диспергирующей среде является довольно сложной. Некоторые частные случаи поддаются аналитическому описанию, но получающимся аналитическим выражениям трудно дать физическую интерпретацию. Волновые пакеты в такой среде затухают и существенно искажаются при распространении. Мы отсылаем читателя к книге Стрэттона [106], где рассмотрен этот вопрос и приведены примеры численных расчетов. [3]
Образование, роль и движение волновых пакетов описаны в гл. [4]
Шредингера для какого-либо определенного потенциала, движение волнового пакета очень близко к предсказываемому для классической частицы при наличии этого же потенциала. Таким образом, мы видим, что квантовомехани-ческое описание движения лежит в основе более грубого описания, которое дает классическая механика. Следует подчеркнуть важное отличие движения волнового пакета от движения классической частицы: волновой пакет имеет тенденцию расплываться со временем, но в случае массивных медленно перемещающихся частиц эта тенденция очень слабо выражена. [5]
 |
Зависимость. от Ф. [6] |
Таким образом, система (5.45) полностью определяет движение короткого волнового пакета в эллипсоидальном резонаторе. [7]
Подчеркнем, что в случае электромагнитного поля такое движение волнового пакета наблюдалось экспериментально. [9]
Следовательно, не фазовая, а групповая скорость физически характеризует движение волновых пакетов. С этой скоростью, очевидно, перемещается и энергия поля, так как последняя сосредоточена внутри пакета, так сказать, вокруг его центра тяжести. [10]
 |
Зависимость коэффициента диффузии в угловом пространстве от питч-угла при узком черепковском резонансе. [11] |
Если случайное магнитное поле создается системой волн, то причинами уширения черепковского резонанса наряду с рассеянием частиц могут быть затухание волн и движение волновых пакетов в пространстве. В случае статических магнитных неоднородностей эти факторы не действуют. Для МГД волн малой амплитуды они рассмотрены в гл. [12]
Разумеется, в случае ненормируемых состояний невозможно говорить о плотности вероятности обнаружения частицы в той или иной точке, для этого следовало бы рассмотреть движение волнового пакета. [13]
В конфигурациях магнитного поля с сильным minS, когда IJL yg, Ini7 7 16 / / - 1, Re7, общий характер движения волновых пакетов остается тем же самым. [14]
Иными словами, это производные от частоты, являющейся, согласно дисперсионному соотношению (3.19.22) для плоской волны, функцией волновых чисел, так что (3.19.16) представляет собой общую фор-мулу для скорости пакета волн произвольного типа. Итак, для определения движения волнового пакета необходимо знать только дисперсионное соотношение. [15]
Страницы: 1 2