Движение - пламя
Cтраница 4
Для большинства смесей стороны V-образного следа практически являются прямыми линиями, что указывает на постоянство скорости движения пламени. [46]
Предельное давление ркр взрывного распада N2O сильно зависит от направления распространения пламени: 0 16 МПа при движении пламени вверх и 1 0 МПа - вниз. Даже малые добавки азота значительно увеличивают ркр, добавление уже 15 % N2 делает распространение пламени невозможным. Оценка по уравнению (3.76) дает ып1 0 - 0 4 см / с для 1 0 МПа. Между тем, горение NzO в длинных трубах при ро 5 0 МПа сопровождалось разрушениями, соответствующими максимальному давлению от 100 до 400 МПа, тогда как рост давления при адиабатическом недетонационном сгорании не превышает 10-кратного. [47]
Предельное давление ркр взрывного распада N2O сильно зависит от направления распространения пламени: 0 16 МПа при движении пламени вверх и 1 0 МПа - вниз. Даже малые добавки азота значительно увеличивают ркр, добавление уже 15 % N2 делает распространение пламени невозможным. Оценка по уравнению (3.76) дает unl 0 - 0 4 см / с для 1 0 МПа. Между тем, горение N2O в длинных трубах при ро 5 0 МПа сопровождалось разрушениями, соответствующими максимальному давлению от 100 до 400 МПа, тогда как рост давления при адиабатическом недетонационном сгорании не превышает 10-кратного. [48]
Предельное давление ркр взрывного распада N2O сильно зависит от направления распространения пламени: 0 16 МПа при движении пламени вверх и 1 0 МПа - вниз. Даже малые добавки азота значительно увеличивают рКр, добавление уже 15 % N2 делает распространение пламени невозможным. Оценка по уравнению (3.76) дает м 1 0 - 0 4 см / с для 1 0 МПа. Малость ип при высоком значении температуры самовоспламенения - до 1000 С и низкой Г6 1860 К практически исключают возможность детонационного горения NgO. Между тем, горение N20 в длинных трубах при р0 5 0 МПа сопровождалось разрушениями, соответствующими максимальному давлению от 100 до 400 МПа, тогда как рост давления при адиабатическом недетонационном сгорании не превышает 10-кратного. [49]
Хотя для отдельных фаз горения термодинамические расчеты можно выполнить ( при некоторых допущениях), если известны скорость движения пламени и скорость нарастания давления, тем не менее непосредственное измерение температур в различных частях камеры в процессе горения позволяет более достоверно установить величину термодинамических параметров каждого отдельного элемента сгоревшего заряда. [50]
 |
Кузнечная камерная рекуперативная печь. а - разрез вертикальной плоскостью. б - разрез горизонтальной плоскостью. [51] |
У методической печи рабочее пространство удлиненной формы ( см. рис. IV-4 a); температура в нем понижается в направлении движения пламени к загрузочному окну. Заготовки в таких печах при нагреве проталкиваются толкателем навстречу пламени и поступают постепенно в зоны возрастающих температур - методичный нагрев. Таким образом, методические печи обеспечивают постепенный более совершенный нагрев, непрерывную выдачу нагретых заготовок и лучшее теплоиспользование, так как пламя уходит из рабочего пространства с температурой более низкой, чем в камерных печах. [52]
Во всяком реальном опыте, где наблюдается распространение пламени в трубах, неизбежно возникает движение газа, и потому наблюдаемая скорость движения пламени всегда больше фундаментальней скорости. [53]
Во всяком реальном опыте, где наблюдается распространение пламени в трубах, неизбежно возникает движение газа, и потому наблюдаемая скорость движения пламени всегда больше фундаментальной скорости. [54]
Полной количественной проверке изложенной теории пределов мешает сложная гидродинамика течения реагирующего газа в канале, приводящая к искривлению фронта, изменению скорости движения пламени относительно стенок и другим эффектам. Поэтому, строго говоря, для описания пределов распространения пламени в узких трубах необходимо решать пространственные задачи для движения горючего газа с фронтом пламени и сопутствующих им процессов тепло - и массопередачи; при этом следует также учитывать то обстоятельство, что вблизи стенок трубы вследствие сильного охлаждения газа химическая реакция не доходит до конца - имеет место недогорание горючей смеси. Вследствие этих осложняющих обстоятельств свое подтверждение теория пределов распространения пламени в более полном объеме получила не для газовых горючих смесей, а для горения конденсированных взрывчатых веществ [102-104], на закономерности горения которых газодинамические эффекты оказывают меньшее влияние. [55]
Это обусловлено тем, что пламя не может двигаться вниз, когда скорость конвективного движения горячих продуктов горения вверх больше, чем скорость движения пламени. [56]
Продукты горения, будучи нагретыми до высокой температуры и занимая больший объем по сравнению со свежим газом, движутся в сторону, противоположную движению пламени. [57]
Продукты сгорания, нагретые до высокой температуры и занимающие большой объем по сравнению с объемом, занимаемым свежим газом, движутся в сторону, противоположную движению пламени. При заполнении трубы горючей смесью, способной к детонации, фронт пламени движется в свежем газе с большей, чем при нормальном горении, скоростью, достигающей сотен метров в секунду. Продукты сгорания вследствие резкого увеличения объема и возрастающего сопротивления стенок трубы начинают двигаться вслед за фронтом горения, вызывая его искривление и увеличение поверхности и, как следствие, дальнейшее увеличение скорости горения. Возникающие при этом слабые ударные волны соединяются в одну ударную волну. [58]
Страницы: 1 2 3 4