Cтраница 1
Движение совокупности связанных между собой осцилляторов описывается посредством учета нормальных мод колебаний системы. Носителем энергии при этом является не отдельный осциллятор, а нормальная мода колебаний системы в целом, которая рассматривается как квазичастица, называемая фононом. [1]
Движение совокупности полидисперсных капель от движения одиночных капель отличается, например, происходящими процессами столкновения и взаимодействия. [2]
Рассмотрим движение совокупности большого числа частиц в потоке жидкости или газа. Изменение скорости движения каждой из частиц происходит под действием трех типов сил: внешних массовых сил, силы взаимодействия между частицей и несущим потоком, а также в результате взаимных столкновений. Каждая движущаяся частица вызывает возмущения в движении несущего потока, меняя при этом условия взаимодействия других частиц с этим потоком. [3]
В общем случае движение совокупности частиц, рассматриваемых как сплошная среда, описывается уравнениями, подобными уравнениям вязкого сжимаемого газа, содержащим дополнительно объемную вязкость и дополнительные члены в тензоре напряжений, обусловленные хаотическим переносом импульса частицами из-за воздействия на них флуктуации плотности взвешивающего потока, причем, как следует из ( 9) и ( 10), изменение числа частиц в единице объема оказывает влияние на относительное движение фаз во всем объеме слоя. [4]
В этом случае движение совокупности связанных электронов в электрическом поле полностью описывается движением совокупности дырок. Аналогично можно показать, ч го движение совокупности электронов валентной зоны в магнитном поле полностью описывается движением совокупности дырок. [5]
В этом случае движение совокупности связанных электронов в электрическом поле полностью описывается движением совокупности дырок. Аналогично можно показать, что движение совокупности электронов валентной зоны в магнитном поле полностью описывается движением совокупности дырок. [6]
Таким образом, процессы движения совокупности капель очень сложны. Изучение движения капель может стать предметом самостоятельного исследования. [7]
Системы, в которых наблюдается движение совокупности небольших частиц относительно жидкости, в которой они находятся, встречаются в широком круге явлений, представляющих интерес как для ученых, так и для инженеров. Эти явления, вообще говоря, можно разбить на несколько классов. Частицы могут перемещаться сквозь жидкость совместно, в общей массе, как это происходит при осаждении. Напротив, частицы могут оставаться более или менее неподвижными, как в плотноупакованном слое. Относительные движения частиц и жидкости могут быть более сложными, как в псевдоожиженных системах. Наконец, явление вязкости суспензии, или сопротивления сдвигу, обнаруживается при движении твердых частиц относительно друг друга, когда течение несущей жидкости является сдвиговым. В природе и технике встречается много процессов, связанных с такими типами движения. Основная цель данной книги и состоит в том, чтобы добиться понимания поведения систем, содержащих частицы, причем исходным пунктом будет динамика одиночных частиц. [8]
Коэффициенты D и ц характеризуют движение совокупности неравновесных носителей заряда в условиях электронейтральности. В частном случае примесного полупроводника коэффициент амбиполярной диффузии равен коэффициенту Д1ффузии неосновных носителей заряда, а амбиполярная дрейфовая подвижность совпадает с подвижностью неосновных носителей заряда. Поэтому уравнение непрерывности в виде (3.7) всегда написывают для неосновных носителей заряда. [9]
Перейдем к определению средней скорости движения совокупности газовых пузырьков иср. Введем вероятность конфигурации N пузырьков Р ( Ск) и условную вероятность Р ( Сн I TO) при условии, что в точке г0 имеется пузырек газа. [10]
Однако и в этом случае задача о движении совокупности всех электронов в кристалле остается чрезвычайно сложной и требует применения тех или иных приближенных методов. Одним из таких весьма эффективных методов, получивших преобладающее значение в электронной теории кристаллов, является метод Хартри - Фока, позволяющий свести многоэлектронную задачу к одноэлектронной. [11]
Однако и в этом случае задача о движении совокупности всех электронов в кристалле остается чрезвычайно сложной и для своего решения требует применения тех или иных приближенных методов. Одним из таких весьма эффективных методов, получившим в прошлом преобладающее значение в электронной теории твердого тела, является метод Хартри - Фока, позволяющий свести многоэлектронную задачу к одноэлектронной и, следовательно, разбить уравнение ( 56) на совокупность независимых уравнений, зависящих от координат индивидуальных электронов. [12]
Таким образом, в данном разделе получено выражение для средней скорости движения совокупности одинаковых пузырьков газа в вязкой жидкости, а также найдены функции тока течения газа и жидкости. [13]
В этом случае движение совокупности связанных электронов в электрическом поле полностью описывается движением совокупности дырок. Аналогично можно показать, ч го движение совокупности электронов валентной зоны в магнитном поле полностью описывается движением совокупности дырок. [14]
В этом случае движение совокупности связанных электронов в электрическом поле полностью описывается движением совокупности дырок. Аналогично можно показать, что движение совокупности электронов валентной зоны в магнитном поле полностью описывается движением совокупности дырок. [15]