Cтраница 2
Именно эта фарадей-максвелловская концепция электромагнитных явлений лежала в основе столь характерных для физики XIX столетия попыток механического истолкования этих явлений и сведения их к деформациям и движениям гипотетической упругой среды - эфира. [16]
Именно эта фарадей-максвелловская концепция электромагнитных явлений лежала в основе столь характерных для физики XIX столетия попыток механистического истолкования этих явлений и сведения их к деформациям и движениям гипотетической упругой среды - эфира. [17]
Именно эта фарадей-максвелловская концепция электромагнитных явлений лежала в основе столь характерных для физики XIX столетия попыток механического истолкования этих явлений и сведения их к деформациям и движениям гипотетической упругой среды - эфира. [18]
Различие зависимостей частоты принимаемых колебаний от скорости движения источника или приемника обусловлено тем, что важны не относительные перемещения источника и приемника друг относительно друга, а их движение относительно упругой среды, в которой возникает и распространяется звуковая волна. [19]
Неодинаковые зависимости частот принимаемых колебаний от движения источника или приемника обусловлены независимостью скорости звука от этих перемещений. Важны не относительные перемещения источника и приемника друг относительно друга, а их движение относительно упругой среды, в которой возникает и распространяется звуковая волна. [20]
На первый взгляд может показаться, что это противоречит принципу относительности: дескать, какая разница, что движется - источник или приемник. На самом деле здесь важно не относительное движение приемника и источника, а их движения относительно упругой среды, в которой возникает волна и с которой связана система отсчета. Ниже, рассматривая эффект Допплера для электромагнитных волн ( § 59.8), мы убедимся, что здесь явления при движении источника или приемника волн протекают совершенно одинаково. [21]
Найденное в предыдущем параграфе частное решение, дающее картину действия силы, сосредоточенной в некоторой точке упругой среды, можно использовать для того, чтобы свести рассмотрение общего случая движения упругой среды при наличии массовых сил к случаю отсутствия их. [22]
Как следует из (9.32), (9.33), основное состояние как магнитной, так и упругой подсистем является сильно неоднородным. Это обстоятельство приведет к тому, что исходная система динамических уравнений, состоящая из уравнений Ландау-Лифшица - Гильберта [122] и уравнений движения упругой среды будет системой дифференциальных уравнений в частных производных второго порядка с переменными коэффициентами. Записать решение такой системы в аналитическом виде чрезвычайно трудно. [23]
Первые производные от функций щ по времени - это скорости. Напряжения выражаются через первые производные от перемещений по координатам. Эти первые производные должны быть непрерывны, следовательно, волны рассматриваемого типа не могут нести разрывов скоростей или разрывов напряжений. Для стержня мы сразу предположим, что на фронте волны скорость и деформация, а следовательно, напряжение, меняются скачком, и получим скорость фронта в этом предположении. Возможность распространения ударных волн в неограниченной упругой среде со скоростями с4 и с2 требует дополнительного обоснования. Для продольных волн сильного разрыва применение этого обоснования получается в результате буквального повторения анализа § 2.10 для стержня. Совершенно аналогичные рассуждения, основанные на теореме о количестве движения, позволяют установить возможность распространения ударных волн искажения. Таким образом, уравнения движения упругой среды допускают решения, содержащие разрывы первых производных от перемещений. [24]