Движение - любая точка
Cтраница 1
Движение любой точки обусловлено не движением ведущего звена, а дефектным перемещением всех других точек из положений, которые они занимали бы в идеальном механизме. [1]
Движение любой точки колеса, являющегося твердым телом, слагается из поступательного движения его центра со скоростью и и вращательного движения вокруг оси, проходящей через центр колеса перпендикулярно его плоскости. Модуль скорости вращательного движения равен шам, а направлена эта скорость по касательной к ободу. [2]
Движение любой точки жидкой частицы можно рассматривать как результат сложения поступательного движения по траектории вместе с некоторой начальной точкой, вращательного движения вокруг оси, проходящей через начальную точку, и деформационного движения, которое, в свою очередь, состоит из линейной деформации и деформации скашивания. [3]
 |
Схема очага деформации при печной сварке труб встык на валковых станах. а - вид снизу. б - вид сбоку. [4] |
Траектория движения любой точки представляет собой пространственную кривую. Точки сечения проходят неодинаковый путь из-за их различного перемещения в поперечном направлении. Наибольший путь проходят точки, расположенные на кромках штрипса. Различие в пути компенсируется благодаря удлинению волокон в продольном направлении под действием растягивающих напряжений. Поэтому возникающие напряжения максимальны в кромках и по мере приближения к центральной продольной части штрипса должны уменьшаться до нуля. [5]
Ввиду того что движение любой точки характеризует движение тела в целом, можно все выводы, сделанные о движении точки ( глава VIII), применить к телу, движущемуся поступательно. [6]
 |
Пространственный четырехзвенный криво-шипно-коромысловый механизм общего вида. [7] |
Для определения параметров движения любой точки и любого звена механизма может быть применен вариант решения, изложенный ниже. [8]
Из этих разложений видно, что движение любой точки М выделенной частицы можно рассматривать как составное из двух движений: поступательного движения по траектории вместе с начальной точкой М0 ( со скоростями vxa, vao, v20) и движения относительно точки М0, скорости которого определяются последними тремя слагаемыми в каждой строке. Те из слагаемых, которые расположены по диагонали составляемой ими таблицы, расшифровываются, как мы знаем, как скорости линейной деформации. Для того чтобы расшифровать и другие из этих слагаемых, выразим входящие в них производные через угловые скорости вращения и полускорости скашивания. [9]
У длинных нелинейных волн на мелкой воде скорость движения любой точки профиля растет с высотой, поэтому вершина волны догоняет ее подножие; в результате крутизна переднего склона волны непрерывно увеличивается. Для относительно невысоких волн этот рост крутизны останавливает дисперсия, связанная с конечностью глубины водоема; такие волны описываются Кортевега-де Фриса уравнением. Стационарные иолны на мелководье могут быть периодическими или уединенными ( см. Солитон; для них также существует критич. На распространение длинных волн существ, влияние оказывает рельеф дна. Так, подходя к пологому берегу, волны резко тормозятся и обрушиваются ( прибой); при входе волны из моря в русло реки возможно образование крутого пенящегося фронта - бора, продвигающегося вверх по реке в виде отвесной стены. [10]
Таким образом, в качестве переносного движения может быть выбрано движение любой точки звена ( А или В), но уже дальнейшие вычисления и построения надо вести в соответствии с выбранной точкой. [11]
Имея заданными эти шесть величин, легко составить и уравнения движения любой точки М тела. [12]
Пусть под действием заданных на поверхности напряжений jV и Tv нам дано движение любой точки тела ( Л), т.е. известны функция напряжений Ф и функция тока Ф этого движения. [13]
 |
Построение эвольвенты круга.| Построение синусоиды. [14] |
Эвольвентой, или разверткой, окружности называется плоская кривая, которая является траекторией движения любой точки прямой, перекатывающейся без скольжения по окружности. [15]
Страницы: 1 2