Cтраница 2
Рассмотрим теперь дифференциальные уравнения движения центра инерции в прямоугольной декартовой системе координат. [16]
Следовательно, в присутствии движения центра инерции гамильтонианы не являются эквивалентными. В этом более глубокая причина появления в гамильтониане (14.37) дополнительных членов, таких как гамильтонианы Рентгена и другие. [17]
Смысл этой формулировки закона движения центра инерции материальной системы таков: наряду с геометрической точкой С рассмотрим мысленно некоторую фиктивную материальную точку А с массой М, равной массе всей системы; приложим к точке А единственную силу R, полученную геометрическим суммированием всех внешних сил, приложенных ко всем точкам нашей системы. [18]
Нам остается рассмотреть интегралы движения центра инерции системы тел. [19]
На основании теоремы о движении центра инерции теорему моментов можно применить к системе, состоящей из одного центра инерции, в предположении, что в нем сосредоточена вся масса системы и на него действует сила К. [20]
На основе теоремы о движении центра инерции системы в пренебрежении внешним воздействием на систему электрон - атом первое слагаемое при ударе не изменяется. [21]
Уравнение (37.5) дает возможность установить движение центра инерции твердого тела, если известна масса тела и действующие на него силы. [22]
Рассмотрим одно из применений закона движения центра инерции, имеющее большое принципиальное значение. [23]
Выделите из уравнения (2.73) уравнение движения центра инерции, полагая ij ( R, г) exp О К - R) / ( г), где R ( те r / i) / 2 и г те - гй - координаты центра инерции пары и расстояние между электроном и дыркой соответственно. [24]
Постоянство величины К дает закон движения центра инерции системы. [25]
В данном рассмотрении мы пренебрегаем движением центра инерции. Поэтому координата R в аргументе векторного потенциала не зависит от времени. [26]
Как следует из теоремы о движении центра инерции, всякую материальную точку можно рассматривать как центр инерции тела конечных размеров. [27]
В этом и заключается теорема сохранения движения центра инерции. [28]
Количество абсолютного движения системы равно количеству движения центра инерции в предположении, что в нем сосредоточена вся масса системы. [29]
При 7a 0 приходим к уравнению движения центра инерции твердого скелета. Добавочные слагаемые обусловлены, во-первых, изменением главного вектора сил V, во-вторых, реактивными воздействиями, обусловленными движением в самом скелете. [30]