Cтраница 2
Такое соударение может быть схематически представлено элементарной диаграммой ( см. рис. 24), где сплошные линии описывают движение свободных частиц, а пунктирная линия отвечает двухчастичному взаимодействию. [16]
ЙТз - Из приведенных данных очевидно, что во всем диапазоне экспериментальных условий плотность твердых частиц отвечает режиму движения свободных частиц [ по аналогии со свободномолекулярным течением ( разд. [17]
Такая равная нулю критическая скорость означает, что сверхтекучесть невозможна в любой системе, в которой может иметь место движение свободных частиц. [18]
Но нетрудно видеть, что тогда уравнение (20.20) служит одним из интегралов уравнения движения (20.21), и мы, следовательно, имеем дело с частным случаем движения свободной частицы, а не с движением частицы по связи. [19]
Теперь гауссовскую коррелятивную функцию с шириной со () [ уравнение ( 35) - ] можно модифицировать с тем, чтобы включить в нее как движение групп молекул, аналогичное движению свободной частицы, так и некоррелированные перескоки отдельных частиц. [20]
Как следует из кривых зависимости Г / k Т от hDK2 / k Т, в растворах CsCl и КС1 температура инверсии ниже, чем в растворах с небольшими или многозарядными ионами. Движение свободных частиц в растворах CsCl и КС1 также начинается при более низких температурах. Так, в случае раствора КС1 с ростом температуры до - 20 С отношение Г ДВГ растет с WK2 / kBT в соответствии с моделью замедленной прыжковой диффузии. [21]
Так как движение свободной частицы происходит под действием этой силы, то направление электрического поля принято считать совпадающим с направлением силы F, действующей на положительно заряженную частицу. [22]
В частности, это означает, что в Не II нет других возбуждений со спектром, лежащим ниже кривой Ландау. Это исключает и спектр, соответствующий движению свободных частиц. [23]
Возможность введения произвольных координатных систем и инвариантность уравнений механики относительно преобразований координат тесно связывают аналитическую механику с идеями и методами римановой геометрии. Движение произвольной механической системы может рассматриваться как движение свободной частицы в соответствующем п-мерном пространстве с определенной римановой структурой. Кинетическая энергия системы определяет ри-манов линейный элемент пространства конфигураций. [24]
Первое из уравнений относится к движению центра тяжести, второе - к относительному движению. Как мы видим, первое есть уравнение движения свободной частицы с массой М: центр тяжести в отсутствии внешних сил движется как свободная материальная точка. [25]
Это обычные уравнения Гамильтона - Якоби, которые описывают движение классической частицы в зависимости от времени. Их форма не зависит от способа задания движения отдельной свободной частицы, так как она получается из (20.10) для любого волнового пакета. [26]
Данный принцип предполагает, что законы квантовой механики сводятся к законам классической механики в том случае, когда можно пренебречь тонкими деталями явления. В качестве примера рассмотрим волновой пакет, описывающий движение свободной частицы, когда ее энергия или импульс не являются строго определенными: траектория движения пакета совпадает с траекторией движения частицы той же массы, описываемой законами классической механики. Но если энергия становится более точно определенной, так что вклад в нее дает меньшее число квантовых состояний, характер распределения становится менее классическим и более квантовым. Другим примером является распределение Планка для энергии излучения абсолютно черного тела: когда постоянная Планка стремится к нулю ( в гипотетическом классическом мире), энергетическое распределение становится распределением классической системы и согласуется с законом Релея - Джинса. Еще один пример: импульс фотона ( кванта света) передается предмету, который его поглощает или отражает, и, если в процессе участвует достаточно большое число фотонов, этот импульс интерпретируется как постоянное давление излучения в классической электромагнитной теории. [27]
Ввиду наличия такой аналогии между распространением в кристалле спина определенной ориентации и движением свободной частицы состояние (130.10) называют спиновой волной. [28]
Чтобы получить некоторое представление о том, как теперь все будет выглядеть, вернемся к самому началу и изучим проблему описания движения электрона по прямой, не рассматривая состояний, связанных с атомами решетки. Мы хотим возвратиться к самому началу и посмотреть, какими представлениями нужно пользоваться, чтобы описать движение свободной частицы в пространстве. Раз нас интересует поведение частицы вдоль континуума точек, то придется иметь дело с бесконечным множеством возможных состояний и, как вы увидите, идеи, которые были развиты для конечного числа состояний, потребуют некоторых технических видоизменений. [29]
Отсюда при obs gas ( т.е. при малом х) наблюдаемое поведение жидкости соответствует классической диффузии, а при obs tgas - движению свободных частиц. Однако приведенная коррелятивная функция GD ( r, t) [ уравнение ( 33) ] все же не является достаточно точной, так как на малых временах ш () действительно не содержит мнимого члена, который должен входить в квантово-механическое выражение [12] для свободной частицы. [30]