Движение - электрон - проводимость
Cтраница 1
Движение электронов проводимости и дырок в отсутствие электрического поля является хаотическим. Если же на кристалл наложить электрическое поле, то электроны начнут двигаться против поля, дырки - по полю, что приведет к возникновению собственной проводимости германия, обусловленной как электронами, так и дырками. [1]
Движение электронов проводимости металлов очень чувствительно к тому, каково состояние кристаллической решетки. Настолько, что длина свободного пробега электронов служит критерием качества кристалла. Чем их отношение больше, тем кристалл чище. Удается получить образцы металлов, у которых это отношение достигает сотен тысяч. [2]
Динамика движения электронов проводимости в квазирешетке плотной плазмы существенно отличается от динамики свободных электронов. [3]
При движении электронов проводимости они испытывают рассеяние на колеблющихся атомах решетки ( столкновения с фононами) и на всякого рода неоднородностях решетки, которые именуются примесями. [4]
Благодаря этому характер движения электронов проводимости существенно зависит от геометрии изоэнергетич. [5]
Закон дисперсии определяет динамику движения электронов проводимости и других квазичастиц в кристалле. Изучение закона дисперсии электронов является одной из важнейших задач современной электронной теории. [6]
 |
Характеристики фоторезисторов. [7] |
Увеличение числа ионизированных атомов тормозит движение электронов проводимости. В результате этого изменения фототока запаздывают во времени относительно изменений светового потока, что определяет некоторую инерционность фоторезистора. [8]
Электрический ток в металлах представляет собой движение электронов проводимости. К проводящим веществам относятся также уголь и электролиты. В электролитах проводимость осуществляется положительными и отрицательными ионами. [9]
Электрический ток в металлах представляет собой движение электронов проводимости. К проводящим веществам относятся также уголь и электролиты. В электролитах проводимость осуществляется положительными и отрицательными ионами. [10]
В радиотехнических ламповых генераторах, в которых используется движение электронов проводимости и частоты излучения низки, квантовые эффекты существенной роли не играют, и возможно классическое описание большинства происходящих в них явлений. [11]
Выкладки, приведшие к формуле (40.6), одинаково пригодны как при классической трактовке движения электронов проводимости в металле, так и при квантовомеханической трактовке. Различие этих двух трактовок заключается в следующем. При квантовомеханической трактовке приходится принимать во внимание, что, хотя электрическим полем также возмущаются все электроны, однако их коллективное движение воспринимается в опыте как возмущение полем лишь электронов, занимающих состояния вблизи уровня Ферми. [12]
При достаточно низких температурах и высоких давлениях атомы последней можно рассматривать как нейтральную примесь, частично препятствующую движению электронов проводимости. Описание рассеяния электронов на атомных примесях представляет собой сложную задачу. [13]
Использование образца в роли болометра выгодно в экспериментах по спиновому резонансу в полупроводниках, где релаксация спин-системы обеспечивается движением электронов проводимости и магнитное поглощение, приводящее к нагреву электронов проводимости, может быть обнаружено по изменению сопротивления образца. [14]
При нагревании тела ( используемого как излучатель электронов и называемого в электронной технике катодом или э м и т т е р о ы) увеличивается скорость движения электронов проводимости, возрастает их кинетическая энергия и все большее их число покидает катод. [15]
Страницы: 1 2 3