Cтраница 1
Движения отдельных электронов в многоатомной молекуле, так же как в атомах и двухатомных молекулах, можно рассматривать в первом, очень грубом приближении как независимые. Другими словами, можно рассматривать движение каждого электрона отдельно в поле ядер и усредненном поле остальных электронов. В квантовой механике движение электрона с индексом i характеризуется волновой функцией а зг, которая существенно отлична от нуля только вблизи ядер и которая обращается в нуль на бесконечности. Для атомов с одним электроном эти орбитали аналогичны волновым функциям атома водорода и водородоподобных ионов. Для атомов с несколькими электронами они являются несколько более сложными функциями, атомными орбиталями, причем их свойства симметрии те же, что и у волновых функций одноэлектронных атомов. [1]
Строго говоря, рассматривается не движение отдельного электрона, а коллективный процесс, представляющий возбуждение всего кристалла в целом, и этот процесс описывается формально как движение некоторой квазичастицы. [2]
Электронный ток в лампах представляет собой движение отдельных электронов, испускаемых катодом и доходящих до анода. Несмотря на то, что средний анодный ток может быть величиной постоянной в зависимости от числа одновременно достигших анода электронэв, анодный ток будет меняться во времени. [3]
Электронный ток в лампах состоит из движения отдельных электронов, испускаемых катодом и доходящих до анода. [4]
Электронный ток в лампах представляет собой движение отдельных электронов, испускаемых катодом и доходящих до анода. Несмотря на то, что средний анодный ток может быть величиной постоянной в зависимости от числа одновременно достигших анода электронов, анодный ток будет меняться во времени. [5]
Рассмотрим, следуя этой мысли, движение отдельного электрона в плоском триоде с линейным распределением потенциала, пренебрегая искажением однородности поля вблизи сетки и пространственным зарядом. [6]
В 1928 г. они разработали теорию движения отдельных электронов в кристаллической решетке как для случая, когда электроны слабо связаны с отдельными атомами ( для этого случая задача была в общих чертах решена мной в 1927 г.), так и для случая, когда эта связь является сильной. [7]
Эта часть Я описывает, следовательно, движение отдельного электрона. Совершенно так же вторая сумма в (24.21) представляет движение отдельной электронной дырки. [8]
Квазичастица ферми-жидкости, по существу, описывает движение отдельного электрона, находящегося в эффективном поле всех остальных электронов. [9]
Если проводить аналогию с классическими явлениями, то движение отдельного электрона до некоторой степени должно напоминать собой движение броуновской частицы. [10]
В сложных атомах возможны только определенные сочетания состояний движения отдельных электронов. В этом случае орбитальные моменты отдельных электронов складываются в полный орбитальный момент атома, который будет характеризоваться побочным квантовым числом L, принимающим ряд целочисленных значений, определяемых значениями побочных квантовых чисел отдельных электронов. Спины отдельных электронов, которые могут быть ориентированы параллельно или антипараллельно друг другу, также складываются в полный спиновый момент атома. [11]
Изложенная выше теория явно недостаточна: в ней рассмотрено движение отдельного электрона, а не всего потока эмиттированных катодом электронов, которые в зависимости от момента вылета по-разному взаимодействую. Кроме того, из формул (48.3) и (48.4) следует, что контур совершенно не влияет на длину волны, которая целиком определяется геометрией электродов и рабочими напряжениями. Тем не менее формулы (48.3) и (48.4) дают правильный порядок длины волны. [12]
Поэтому плазменные колебания в металлах не могут возникать за счет энергии движения отдельных электронов, в противоположность классической плазме. Плазменные колебания в металлах могут возбуждаться только пролетающими через образец быстрыми заряженными частицами или падающими электромагнитными волнами. Роль плазменных колебаний в состоянии равновесия сводится по существу только к экранированию кулоновского взаимодействия электронов. Именно поэтому модель свободных электронов качественно верно объясняет многие электронные свойства металлов. [13]
Мы не имеем основания считать, что эти законы применимы к движению отдельного электрона в атоме. [14]
Мы не имеем основания считать, что эти - законы применимы к движению отдельного электрона в атоме. [15]