Движение - отдельный электрон
Cтраница 2
Для удобства мы обозначаем через а систему четырех квантовых чисел, характеризующих состояние движения отдельного электрона в центральном поле. Таким образом, а представляет систему значений ( nlm / щ) или ( nljnt), в зависимости от метода, которым мы хотим рассматривать одноэлектронную задачу. [16]
Иначе говоря, в молекулах мы впервые встретились с микросистемами, в которых наряду с движениями отдельных электронов внешней оболочки заметную роль играют коллективные типы движения системы в целом. Они являются в этом смысле промежуточными между атомами, где роль коллективных эффектов ничтожна, так что приближение невзаимодействующих микрочастиц весьма эффективно, и кристаллами, в которых коллективные тины движения являются преобладающими. [17]
Возможен двоякий подход к рассмотрению поведения свободных электронов в поле низкочастотного излучения: 1) во-первых, можно провести классический расчет движения отдельных электронов в волновом поле и затем перейти к рассмотрению статистического поведения газа таких электронов; 2) можно с самого начала рассмотреть поведение системы - газ свободных электронов газ фотонов. [18]
На первый взгляд могло бы казаться, что такое приблизительное описание недостаточно точно, в частности для тех случаев, где изучается движение отдельного электрона. Выше было однако показано, что современная наука так или иначе ограничивает точность описания соотношением неопределенности и что для атомов это исключает сколько-нибудь определенную локализацию электронов внутри них. Таким образом в более точном описании, чем то, которое дает квантовая механика, сейчас нет потребности, и ее статистический характер вполне соответствует соотношению неопределенности: корень его лежит в том, что заменяя описание перемещения частиц описанием распространения их фазовых волн, мы уж этим самым исключаем возможность точной локализации. [19]
На первый взгляд могло бы казаться, что такое приблизительное описание недостаточно точно, в частности, для тех случаев, где изучается движение отдельного электрона. Выше было, однако, показано, что современная наука так или иначе ограничивает точность описания соотношением неопределенности и что для атомов это исключает сколько-нибудь определенную локализацию электронов внутри них. [20]
Так, например, при включении рубильника на электростанции практически мгновенно появляется ток в каждом участке электрической цепи целого города, несмотря на незначительную скорость движения отдельных электронов. [21]
У атомов некоторых тяжелых элементов, например Pt и Pd, а также у атомов легких элементов в состояниях, соответствующих большим значениям квантового числа га, может быть другой тип связи между моментами количества движения отдельных электронов получивший название / - / - связи. В случае такой связи взаимодействие между орбитальными моментами различных электронов, а также между моментами их спинов, мало, и основную роль играет взаимодействие между орбитальным моментом количества движения и моментом спина каждого электрона. [22]
Но не следует забывать, что упомянутые законы найдены и проверены в экспериментах с телами, содержащими очень большое количество электронов, большое количество атомов), Мы не имеем основания считать, что эти законы применимы к движению отдельного электрона в атоме. [23]
Движение отдельных электронов в металле не является вполне свободным. В идеально однородном куске металла электроны движутся в периодическом электрическом поле, образованном кристаллической решеткой металла. Поэтому в общем случае между движением молекул газа и движением электронов в металле имеется существенная разница. [24]
Согласно представлениям электронной теории электроны находятся внутри металлов в беспорядочном движении между отдельными молекулами. Скорости движения отдельных электронов различны. На поверхности металлов электроны удерживаются вследствие сильного притяжения их молекулами. Они могут вылететь за пределы металла в окружающее пространство, если обладают Скоростью, при которой их кинетическая энергия больше, чем1 та, которая затрачивается для того, чтобы удержать их в металле. Работа выхода электрона из металла зависит от вида) металла и является специфической константой материала, из которого сделан катод. [25]
Уравнение ( 268) описывает движение отдельного электрона в поле ядра и других электронов, причем это поле ослабляется полем обменно-к. [26]
Рассмотрим тяжелый атом с атомным номером Z 1 в сильном однородном магнитном поле. В приближении Хартри-Фока нам достаточно рассмотреть движение отдельных электронов в самосогласованном электрическом поле, а затем определить само поле. [27]
 |
Подсчет числа электронов с квантовым числом. [28] |
Эти квантовые числа определяют величины моментов количеств движения электронных оболочек. Эти моменты получаются по правилу векторного сложения моментов количеств движения отдельных электронов. [29]
Есть особенность движения электронов среди себе подобных, которую следует упомянуть даже при столь кратком и поверхностном способе описания, какой мы здесь избрали. Речь идет о том, что благодаря взаимодействию между частицами движение отдельного электрона зависит от состояния всех электронов. Хотя бы потому, что две частицы не могут оказаться в одном и том же состоянии - это запрещено принципом Паули. [30]
Страницы: 1 2 3