Cтраница 2
Совместно с соотношениями ( 27), ( 28), ( 31), ( 38), ( 39), ( 40), ( 47) выражение ( 50) связывает основные параметры вихревого слоя при перемешивании. При непрерывной подаче в рабочую камеру смешиваемых компонентов концентрация их вдоль оси этой камеры не изменяется ( при стабильной работе дозаторов) и определяется соотношением компонентов на входе в рабочую камеру. Процесс перемешивания можно считать законченным, когда в своем движении вдоль рабочей камеры компоненты равномерно распределяются по всему ее поперечному сечению. Поэтому необходимо, наряду с рассмотрением закономерностей в продольном движении смешиваемых частиц, рассматривать также движение их в поперечном направлении. [16]
На первый взгляд кажется, что наш пример слишком искусственен и что можно найти условия, при которых одним измерением удара о торец можно отгородить частицу на расстоянии 6 от торца, а затем, расширяя объем до полной длины L, увеличить энтропию частицы на величину n ( L / b) и совершить соответствующую работу за счет тепловой энергии. Рассмотрим, например, более реалистичный случай, когда частица находится в цилиндрическом термостате радиуса а. Тогда максвелловское распределение может устанавливаться за счет столкновений с боковыми стенками, так что появление медленного продольного движения частицы со скоростью, меньшей скорости поршня, большой роли не играет: частица сможет быстро восстановить продольную скорость за счет максвеллизации распределения боковыми стенками. [17]
Наличие сингулярности в (7.1) обусловлено чрезмерной идеализацией модели плазмы, использовавшейся при получении данного уравнения. А именно, следствием того, что в приближении холодной плазмы время резонансного взаимодействия для частиц, находящихся в точке циклотронного резонанса, оказывается бесконечным. На самом деле, в случае бесстолк-новительной плазмы в неоднородном магнитном поле время резонансного взаимодействия ограничивается продольным движением частиц, которые пребывают в зоне резонансного взаимодействия конечное время. Последовательный учет движения частиц требует использования кинетического формализма. В этом формализме плазму можно считать составленной из набора монохроматических пучков заряженных частиц, движущихся вдоль магнитного поля. В каждом из пучков при прохождении через зону циклотронного резонанса возбуждается псевдоволна. Скорости псевдоволн, связанных с монохроматическими пучками, различны, поэтому при непрерывном распределении заряженных частиц по скоростям в каждой точке одновременно присутствует набор псевдоволн, прошедших через резонансную точку в различные моменты времени, и поэтому различающихся по фазе. [18]
В § 4 изложена волновая теория продольного удара и теория изгибающего удара. Особое внимание здесь обращено на графический метод расчета, позволяющий избежать сложных выкладок. Рассмотрено применение волновой теории удара к расчету пружин. Здесь вскрыты также неточности метода Сен-Венана в теории изгибающего удара и предложен расчет, учитывающий сдвиговые деформации и инерцию продольного движения частиц балки. [19]
Твердый компонент равномерно распределен в несущей фазе. Турбулентные пульсации приводят газовые и твердые частицы к поперечным перемещениям из ядра потока к пограничному слою. Для однофазных потоков вязкий подслой пограничного слоя обычно определяют как безвихревую зону, полагая, что под действием вязкостных сил пульсации там уже угасли. В двухфазных потоках такая картина, по-видимому, не сохраняется. Действительно, твердые частицы, обладающие большей инерционностью, способны проникать и в вязкий подслой, достигая стенок канала и соприкасаясь с ними. Кроме того, возможно продольное движение частиц у стенки канала, которое влияет на структуру, теплоемкость и теплопроводность вязкой зоны. [20]