Cтраница 3
Допустим, что в отношении, например, координаты х векторы скорости истинного движения и пульсационного движения являются дифференцируемыми функциями. [31]
Заметим, что, говоря о приближении точки к центру, мы сопоставляем истинное движение с тем, которое было бы при движении точки в направлении начальной скорости. Фактически расстояние точки от центра не изменяется. [32]
Если эти случайно возникшие отклонения координат и скоростей в дальнейшем затухают, то истинное движение не отклоняется сколько-нибудь заметно от того, которое должно происходить согласно законам динамики. Если же эти случайные отклонения в дальнейшем не затухают, а нарастают, то истинное движение может, в конце концов, как угодно сильно отличаться от того, которое должно было бы происходить по законам динамики. В первом случае движение является устойчивым, а во втором - неустойчивым. Однако решение вопроса о том, является данное движение устойчивым или неустойчивым, представляет собой весьма сложную задачу. Применив вращающуюся систему отсчета, мы свели эту задачу к гораздо более простой - определению устойчивости состояний равновесия. [33]
Однако, в [4] отмечается, что полиномиальное представление полярных координат не отражает истинного движения цели, а лишь позволяет с определенной степенью точности аппроксимировать этот закон на ограниченном участке наблюдения. [34]
С этой точки зрения принцип Даламбера - Лагранжа может быть сформулирован следующим образом: истинное движение из всех кинематически возможных выделяется тем, что для него и только для него в данный момент времени сумма работ активных сил и сил инерции на любых виртуальных перемещениях равна нулю. [35]
Эти особенности могут быть рождающимися конденсациями, которые вморожены в поле и поэтому передают истинное движение силовых линий, а не видимое движение всей петельной системы. [36]
Следовательно, для математического изучения осредненных турбулентных движений одних уравнений гидромеханики, достаточных для изучения истинных движений, недостаточно. [37]
Следовательно, для математического изучения осреднен-ных турбулентных движений одних уравнений гидромеханики, достаточных для изучения истинных движений, недостаточно. [38]
Существенной особенностью принципов классической механики, их общей методологической чертой является логический прием выявления главных свойств истинного движения путем сравнения его с некоторыми допустимыми, возможными движениями того же механического объекта, в тех же силовых полях. Выбор реального движения из некоторой серии возможных, естественное желание познающего разума выявить особенности реализации механических движений в природе ( узнать, как творит движения сама природа) в сопоставлении с близкими движениями, которые могли бы быть, но фактически не происходят, есть отличительная и, по-видимому, главная особенность принципа механики. [39]
Более простые модификации этого выражения приведены в [10, 19] и отличаются большей или меньшей степенью идеализации картины истинного движения частиц в поле электрофильтра, а также учетом гидродинамических режимов. [40]
Уравнения движения заданной системы получаются как следствие более слабого условия, а именно условия стационарности С для истинного движения. [41]
Совершенно ясно, что если известны центроиды некоторого плоского движения, то мы можем восстановить геометрическую картину истинного движения плоской фигуры качением без скольжения подвижной центроиды по неподвижной. [42]
Условия равновесия могут быть сфермулировяны на оснозе принципа Далям-бера - Лагранжа, который утверждает, что для истинного движения механической системы с идеальными удерживающими связями сумма элементарных работ всех сил, приложенных к системе, на любом возможном перемещении в каждый данный момент времени равна нулю. [43]
Напомним, что дополнительно было принято условие близости приближенного действия к минимальному значению действия, достигаемому на истинном движении. [44]
В 1 - й главе излагается общая теория деформаций вязко - пластичного тела, причем впервые устанавливается, что истинное движение элементов тела отличается от любого кинематически возможного движения, происходящего при одинаковом потоке энергии через границ тела, тем, что работа в единицу времени внутренних сил вязкого сопротивления имеет минимум. [45]