Консервативное движение

Cтраница 2

Различают два вида движений дислокаций: скольжение, или консервативное движение, и переползание, или неконсервативное движение. При консервативном движении перемещение дислокации происходит в плоскости, в которой находится сама дислокация и ее вектор Бюргерса который характеризует энергию искажения кристаллической решетки. Эту плоскость называют плоскостью скольжения. Дислокации одинакового знака отталкиваются, а разного знака взаимно притягиваются. Сближение дислокаций разного знака приводит к их взаимному уничтожению. [16]

Точно так же вектор Бюргерса не может измениться при консервативном движении дислокации, хотя ориентация дислокации может меняться. [17]

Зависимость напряжений т - и т от температуры. [18]

В общем на основании рассмотренных положений можно заключить, что вероятность консервативного движения порогов должна быть больше, а температурная зависимость напряжения выражена сильнее у металлов: а) с относительно мягкими дислокационными линиями; б) с высокой энергией дефекта упаковки. По оценке Хирша [480] число межузельных порогов, образующихся на винтовой дислокации при пересечении ее движущимся лесом параллельных винтовых дислокаций, значительно ( - в 20 раз) больше количества вакансионных порогов. [19]

Простейший случай пластической деформации происходит при движении дислокации в плоскости скольжения ( консервативное движение дислокаций), в которой лежат линия дислокации и ее вектор Бюргерса. [20]

КОНСЕРВАТИВНАЯ ДЕМОКРАТИЧЕСКАЯ ПАРТИЯ НИКАРАГУА ( КДПН) - возникла в результате фракционной борьбы в консервативном движении и организационно оформилась в 1979 г., вскоре после победы сандинист-ской революции. Выражает интересы средней и мелкой либеральной буржуазии. В области внутренней политики выступает за политический плюрализм, за чередование пребывания политических партий у власти, В области внешней политики придерживается принципа неприсоединения и самоопределения, выступает за прочные экономические связи с США. [21]

Так как независимо от того, стянут порог или диссоциирован, он совершает неконсервативное или частично консервативное движение, то соответствующий вклад т в температурную зависимость напряжения должен слабо зависеть или совсем не зависеть от энергии дефекта упаковки. [22]

Одни авторы ( Мотт, Фельтам, Дорн и Моут) придерживаются первой модели, хотя учитывают возможность переползания при наличии краевой компоненты в случае частично консервативного движения; другие ( Виртман, Шагинян, Шерби) отдают предпочтение второй из них. [23]

Вклад в зависимость напряжения другой компоненты rd ( рис. 147) связан, как было рассмотрено ранее, скорее всего с участием межузельных атомов при консервативном движении порогов. Конечно, при достаточной подвижности межузельных атомов зависимость напряжения от температуры может проявляться и при неконсервативном движении. [24]

С другой стороны, специфика влияния поверхности на динамику движения дислокаций проявляется также в связи с тем обстоятельством, что, как показано в работах [21-29, 129, 211, 212, 373, 499, 500, 522], движение дислокаций очень часто происходит смешанным путем, т.е. сочетанием консервативного движения с неконсервативным. Например, в [211, 212] с помощью стереоскопического изучения электронно-микроскопических снимков дислокационной структуры кремния было убедительно показано, что дислокации не лежат в одной плоскости скольжения и это обусловлено их переползанием и поперечным скольжением. Причем последний процесс наблюдается на самых ранних стадиях деформации и приводит к образованию порогов на дислокациях, термозящее действие которых рассматривается в [211, 212] как один из возможных вариантов механизма деформационного упрочнения на 1 стадии. [25]

Каков же этот механизм: обычный термоактивируемый механизм зарождения и движения двойного перегиба [555]; надбарьерный атермический [102, 519, 545, 548, 550]; подбарьерный, за счет квантово-механического туннелирования [545, 555, 556]; смешанный с протеканием двух процессов - термической активации и последующего туннелирования [555, 556]; квантовый механизм с участием нулевых колебаний решетки [663] или же какого-либо принципиально другого типа, например, краудионный [557, 558], за счет реализации фазового перехода при очень высоких напряжениях [559, 560]; механизм консервативного переползания [561, 562] и др. Ответ на этот вопрос дают экспериментальные данные главы 7, которые показывают, что в области хрупкого разрушения, где процесс термоактиви-руемого зарождения и движения двойных перегибов в коле высоких барьеров Пайерлса весьма затруднен и фактически подавлен и соответственно консервативное движение дислокаций при малых и средних величинах напряжений также фактически запрещено, практически единственно возможным механизмом остается механизм их диффузионного, т.е. неконсервативного движения ( переползания) под действием градиента химического потенциала точечных дефектов и появления осмотических сил соответствующей величины. [26]

Движение дислокации под действием касательного напряжения ( т. [27]

Различают два вида движений дислокаций: скольжение, или консервативное движение, и переползание, или неконсервативное движение. При консервативном движении перемещение дислокации происходит в плоскости, в которой находится сама дислокация и ее вектор Бюргерса, который характеризует энергию искажения кристаллической решетки. Эту плоскость называют плоскостью скольжения. Дислокации одинакового знака отталкиваются, а разного знака взаимно притягиваются. Сближение дислокаций разного знака приводит к их взаимному уничтожению. [28]

Рассмотрены изменения дефектной структуры реального твердого тела вследствие перераспределения, возникновения и развития или исчезновения протяженных структурных неоднородностей. Последовательно описано консервативное движение дислокаций и их систем, детально проанализировано влияние взаимодействия атомов дримеси и вакансий, а также атои ов различных примесей на протекание указанных процессов. Особое внимание уделено анализу диффузионных процессов при развитии высокотемпературной коррозии простой углеродистой и легированной сталей. [30]

Страницы: 1 2 3