Консервативное движение
Cтраница 3
 |
Тетраэдр Томпсона. [31] |
Характер изгиба ( плавный, резкий) зависит от величины сил Пайерлса. Видимо, консервативное движение порога более вероятно в первом случае. [32]
Существует два основных типа движения дислокаций. При скольжении или консервативном движении дислокации движутся в плоскости, определенной линией дислокации и вектором Бюргерса. При переползании или неконсервативном движении дислокация выходит из плоскости сдвига. [33]
Согласно теории дислокаций процесс скольжения определяется движением дислокаций. Различают сдвиг ( или консервативное движение) дислокаций, при котором последние движутся в плоскости, определяемой линией дислокации и ее вектором Бюргерса, и переползание ( неконсервативное движение), при котором дислокация выходит из плоскости скольжения. [34]
Итак, дислокация сравнительно легко чисто механическим путем может перемещаться в своей плоскости скольжения. Подобное движение дислокации обычно называют скольжением или консервативным движением. [35]
При этом дислокация переползает на новый горизонт не целиком, а по частям. Скольжение дислокации не вызывает локального изменения объема или плотности кристалла и поэтому называется консервативным движением. Переползание - это неконсервативное движение, связанное с неупругим изменением плотности кристалла вдоль линии дислокации, так как наращивание или растворение атомных рядов на краю экстраплоскости сопровождается образованием или исчезновением вакансий и междоузельных атомов, т.е. изменением числа точечных дефектов в кристалле. [36]
Этот новый способ определения может показаться на первый взгляд более сложным. На самом же деле для изучения динамики разделение бп на бп ( 1) и бп2) имеет вполне определенный физический смысл: бп ( 1) соответствует консервативному движению, а бп ( 2) всегда связано с некоторым трением. [37]
Ступеньки на Винтовых дислокациях могут двигаться вдоль линии ди-слокшии неконсервативно. Такое движение ступенек может приводить к их объединению и, следовательно, к увеличению расстояния между ступеньками I. Консервативное движение ступенек затрудняется из-за прогиба дислокации между ними под действием напряжения. [38]
Может ли случиться, что атом в некоторый момент времени имеет энергию, промежуточную между двумя квантовыми уровнями и / и w, и что с ним при этом должно произойти. Эти вопросы теория Бора оставляет совершенно открытыми. Она лишь утверждает, что атом стремится самопроизвольно к тем из допускаемых квантовыми условиями консервативных движений, которые обладают наименьшей энергией. Это движение, или состояние, называется нормальным. А затем, будучи предоставлен самому себе, он, подобно брошенному на лестнице шару, станет скатываться все ниже и ниже, со ступеньки на ступеньку, или перепрыгивать сразу через несколько ступенек, пока не достигнет нормального состояния. [39]
Несколько иная ситуация реализуется в случае деформации кристалла ниже температурного порога хрупкости, где консервативное скольжение при малых и средних напряжениях фактически запрещено в силу наличия больших барьеров Пайерлса. В этом случае, даже если в выращенном кристалле и имеется некоторый исходный спектр гетерогенных источников ( относительно слабый без проведения специальных термообработок и являющийся функцией условий роста кристалла [595] и значительно более резкий при проведении специальных режимов отжига), процесс непосредственно призматического выдавливания дислокаций ( т.е. действие процесса неконсервативного их движения от имеющихся включений) подавлен в силу действия ряда факторов. К ним относятся: а) высокая величина напряжений Пайерлса, требующая для их преодоления обычным способом консервативного движения высоких напряжений порядка нескольких сотен кгс / мм2; б) резкое падение напряжений на включениях в зависимости от текущей координаты удаления петли от включения а-1 / г3 ( рис. 129); в) действие сил линейного натяжения, которые стремятся вернуть петлю на межфазную поверхность раздела. Это приводит к тому, что если дислокационная петля и зарождается, то она отходит на весьма малое расстояние от поверхности включения порядка 1 5 - 2 г ( см. рис. 29) постанавливается в силу того, что напряжение по мере отхода ее от включения резко умень - - шается и становится ниже требуемой для ее скольжения величины. [40]
Для объяснения перечисленных особенностей необходимо проанализировать условия реализации сдвигового механизма превращения аустенита. Классические концепции мартенситного превращения [3] основываются на представлениях об упругой среде, наличие которой необходимо для когерентного сопряжения кристаллитов. Когерентный рост мартенситных пластин сопровождается упругой деформацией матрицы ( упругой энергией), для компенсации которой необходимо значительное переохлаждение ниже равновесной температуры. Полученные экспериментальные данные свидетельствуют о возможности осуществления превращения сдвигового типа при высоких температурах, в условиях низкой упругости среды и большой-скорости релаксации упругих напряжений. Зародыши новой фазы, в этом случае, по-видимому, окружены скользящими полукогерентными границами, в которых участки регулярного сопряжения решеток чередуются с дислокациями. Рост таких зародышей возможен при условии компенсации энергии сдвига, необходимой для преодоления сопротивлений консервативному движению поверхностных дислокаций. [41]
Страницы: 1 2 3