Cтраница 1
Релятивистское движение в гравитационном поле материальной точки по структуре группы инвариантности совпадает с движением в аналогичном электромагнитном поле. Но при малых г происходит немало физически замечательного. [1]
Опишите релятивистское движение заряда во взаимно перпендикулярных однородных постоянных электрическом и магнитном полях ( рассмотреть случаи Еу Н2, Еу Н2, Еу Нг. В каком направлении происходит наиболее быстрое возрастание скорости движения заряда. [2]
Найденное выражение и представляет собой функцию Гамильтона, соответствующую релятивистскому движению заряженной частицы в электромагнитном поле. [3]
Найденное выражение и представляет собой функцию Гамильтона, соответствующую релятивистскому движению заряженной частйды в электромагнитном поле. [4]
Хрестоматийным примером может служить открытие Дираком квантово-механического уравнения, описывающего релятивистское движение электрона. Для его написания Дираку нужно было представить квадратный корень из суммы квадратов трех операторов в виде линейной суммы этих же операторов. Простейшее рассуждение показывает, что сделать этого невозможно. [5]
Следует, однако, иметь в виду, что из-за эффектов взаимодействия с другими полями и вакуумом представление о релятивистском движении одной частицы не может быть сохранено. [6]
Следует, однако, иметь в виду, что из-за эффектов взаимодействия с другими полями, и вакуумом представление о релятивистском движении одной частицы не может быть сохранено. [7]
При нерелятивистском движении ускоряемого заряда угловое распределение мощности излучения описывается простой зависимостью sin2 в [ см. (14.21) ], где угол в отсчитывается от направления ускорения. При релятивистском движении поле излучения ускоряемого заряда зависит не только от ускорения, но и от скорости, так что угловое распределение излучения носит более сложный характер. [8]
В данной книге совершенно не затрагиваются вопросы исторического развития квантовых представлений. В частности, показывается неприменимость представления о существенно релятивистском движении одной частицы. Значительное место в книге уделено теории представлений, теории канонических преобразований, теории рассеяния и квантовых переходов. Дается относительно подробное изложение теории систем, состоящих из одинаковых бозонов и фермионов. [9]
Очевидным недостатком является нерелятивистская природа модели. Выражение для силы реакции излучения легко обобщить на случай релятивистского движения ( см. задачу 17.4), но одного этого еще недостаточно. [10]
СТО, мало изученным в научной литературе. Анализируются вопросы четырехмерной кинематики и динамики, помогающие глубже понять специфику задач релятивистского движения. [11]
В ряде случаев, например, весьма быстрых движений, длина де-броглевской волны электрона оказывается значительно меньше размеров орбиты либо характерного промежутка длины, или, что сводится к тому же, действие за период процесса оказывается значительно больше / г. Таким образом при А-0, или / г - 0, мы вправе трактовать многие процессы с элементарными частицами классическим путем, а точное квантовое решение, как правило, будет давать лишь незначительные поправки. Это относится, в частности, к движению заряженных частиц в ускорительных установках, притом как к нерелятивистскому случаю движения протонов, дейтеронов, а-частиц и других ядер в циклотронах, так и к релятивистскому движению легких частиц - электронов в бетатронах и синхротронах. Теория движения электронов в современных ускорителях типа бетатрона - синхротрона является важнейшей областью применения неквантовой релятивистской теории электрона и электромагнитного поля. [12]
Поэтому при анализе уравнений Гамильтона - Якоби следует варьировать начальные и конечные координаты, которые определяют произвольные постоянные. Мы не будем более подробно останавливаться на этом вопросе ( он достаточно хорошо изложен во многих курсах теоретической механики, см., например, [9]), а ограничимся простым выводом уравнения Гамильтона - Якоби [10], которое обобщим на случай релятивистского движения электрона в произвольном электромагнитном поле. [13]
Лишь в частных случаях движения в так называемой квазирелятивистской области, например движения заряженных частиц в макроскопическом электромагнитном поле, релятивистское дифференциальное уравнение движения и изученная выше схема описания движения дают исчерпывающий результат: по заданной силе находится кинематическое уравнение. Описание же явлений, происходящих в системе с помощью законов сохранения универсальных динамических величин - энергии, импульса, момента импульса - возможно в самом общем релятивистском случае взаимодействия. По этой причине для релятивистского движения особо важное значение приобретают динамические величины и законы их сохранения. [14]
Конечно, здесь приняты во внимание только электромагнитные силы. Все электрические и магнитные поля выражены в терминах ф и А. Такая функция действия дает полную теорию релятивистского движения отдельной частицы в электромагнитном поле. [15]