Cтраница 2
В данной книге совершенно не затрагиваются вопросы исторического развития квантовых представлений. Главное внимание уделено изложению физических основ и математического аппарата квантовой теории нерелятивистского и квазирелятивистского ( с точностью до ц2 / с2) движения одной частицы во внешнем поле. В частности, показывается неприменимость представления о существенно релятивистском движении одной частицы. Значительное место в книге уделено теории представлений, теории канонических преобразований, теории рассеяния и квантовых переходов. Дается относительно подробное изложение теории систем, состоящих из одинаковых бозонов и фермионрв. [16]
Наконец, в заключение отметим следующее. Сделанное предположение о компонентах скорости тогда кажется разумным. Тогда мы приходим вблизи / 0 к картине релятивистского движения вещества вдоль оси г; скорость движения затухает по мере расширения. Мы не будем подробнее останавливаться на этом), так как неограниченная применимость ОТО при / - и) представляется неправомерной. [17]
Заметим, что электромагнитное взаимодействие двух зарядов не может быть описано с помощью функции Лагранжа, зависящей только от координат и скоростей частиц. Физически это означает, что создаваемое зарядами поле является самостоятельной динамической системой с бесконечным числом степеней свободы. Таким образом, система двух взаимодействующих зарядов в электродинамике является системой с бесконечным числом степеней свободы. В пределе малых скоростей можно построить приближенную функцию Лагранжа, которая зависит только от координат и скоростей частиц, в общем случае релятивистского движения этого сделать нельзя. В частности, как мы увидим далее, движение взаимодействующих зарядов может сопровождаться электромагнитным излучением, которое представляет собой порождение зарядами электромагнитных волн. [18]
Рассмотренные примеры показывают, что динамические законы и величины в релятивистской механике отличаются от классических. Для установления их используем важный для современной физики методологический прием: будем отыскивать инвариантные по отношению к преобразованиям Лоренца соотношения, ибо верные соотношения должны быть лоренц-инвариантными в силу принципа относительности Эйнштейна. В классической механике изучен метод описания движения Лагранжа, уравнения Лагранжа. Замечательной особенностью уравнений Лагранжа является их инвариантность по отношению к любому ( непрерывному, однозначному) преобразованию координат, в том числе и преобразованиям Лоренца. Поэтому метод Лагранжа удобен в рассматриваемом случае релятивистского движения. Для применения этого метода необходимо составить функцию Лагранжа, которая заведомо была бы инвариантом преобразований Лоренца. [19]