Cтраница 1
Гиперболическое движение возникает при действии на электрон постоянной силы, имеющей направление, совпадающее с направлением первоначальной скорости. Эта сила может быть создана, например, постоянным и однородным электростатическим полем. [1]
Гиперболическое движение выделяется, таким образом, также тем, что оно не связано с образованием вол-повой зоны и соответствующего излучения. Напротив, если два прямолинейных равномерных движения переводятся одно в другое с помощью гиперболического движения, то излучение имеет место. [2]
Этим гиперболическим движениям соответствуют волны, напоминающие расходящиеся или сходящиеся волны в неограниченной однородной среде. [3]
Легко построить гиперболические движения, осуществляющие нужную склейку. [4]
Отсюда следует, что при гиперболическом движении материальная точка приходит в бесконечность с конечной скоростью, при параболическом движении - с нулевой скоростью. Начальная скорость гп, которую надо сообщить материальной точке, чтобы она стала двигаться по параболе, называется параболической скоростью. [5]
Отсюда следует, что при гиперболическом движении материальная точка приходит в бесконечность с конечной скоростью VK, при параболическом движении - с нулевой скоростью. Начальная скорость vn, которую надо сообщить материальной точке, чтобы она стала двигаться по параболе, называется параболической скоростью. [6]
Распространим теперь полученные результаты на случай гиперболического движения. По правой ветви гиперболы ( см. рис. 177) движется комета, по левой - соответствующая ей вспомогательная материальная точка. Однако теперь энергия Е положительна, так что знаки корней этого уравнения противоположны. Положительный корень rl соответствует вершине Р, отрицательный г2 - вершине А. Сумма обоих корней rl г2 отрицательна. По абсолютной величина эта сумма равна расстоянию между вершинами Р и А. [7]
Последнее уравнение называется уравнением Кеплера для эллиптического и гиперболического движения. [8]
Распространим теперь полученные результаты на случай гиперболическое движения. По правой ветви гиперболы ( рис. 177) движется комета, по левой - соот ветствующая ей вспомогательная материальная точка. В вершинах гиперболы Р и А радиальная скс р ость vr равна нулю, и мы снова приходим к квадратному уравнению ( 58.1 Однако теперь энергия Е положительна, так что знаки корней этого уравнени противоположны. Положительный корень rl соответствует вершине Р, отрицатель ный г2 - вершине А. Сумма обоих корней / ] гг отрицательна. По абсолютно величине эта сумма равна расстоянию между вершинами Р к А. [9]
Совершенно аналогичная формула верна и в случае гиперболического движения. [10]
Возможно ввести для вычисления поля в случае гиперболического движения заряда систему отсчета, движущуюся с зарядом и, таким образом, не галилееву. [11]
О соответствует параболическому и положительные значения Ъ дают гиперболическое движение, что также согласно с нашими результатами. [12]
Рассмотрим теперь случай Е 0, отвечающий, как говорят, гиперболическому движению. Заранее ясно, что в этом случае частицы, составляющие сферу, не являются гравитационно-связанными и должны неограниченно удаляться друг от друга. [13]
Покажем сначала, что уравнение Кеплера - ив случае эллиптического движения ( 0е1), и в случае гиперболического движения ( е 1) - для каждого заданного t имеет решение, и притом единственное. [14]
Формулы ( К3) и ( L3), к сравнению которых мы свели изучение эллиптического движения, распространяются также на гиперболическое движение и в любой бинарной системе, подчиняющейся ньютоновым законам притяжения. [15]