Cтраница 2
При Т 0 нормальная часть плотности рп 0; жидкость может совершать только сверхтекучее движение. [16]
Таким образом, в опытах с протеканием по капилляру или щели обнаруживается сверхтекучее движение жидкости, а в опытах с вращением диска в гелии II обнаруживается ее нормальное движение. [17]
Помимо уравнений, выражающих сохранение массы, импульса, энтропии и потенциальности сверхтекучего движения, полная система гидродинамических уравнений смеси должна содержать еще уравнение, выражающее собой сохранение каждого из двух веществ по отдельности. [18]
Квантованные вихри возникают не только как ме-тастабильные образования в динамич, процессах сверхтекучего движения. [19]
Помимо уравнений, выражающих сохранение массы, импульса, энтропии и потенциальности сверхтекучего движения, полная система гидродинамических уравнений смеси должна содержать еще уравнение, выражающее собой сохранение каждого из двух веществ по отдельности. [20]
Таким образом, при увеличении скорости вращения сосуда должно в конце концов возникнуть сверхтекучее движение. [21]
Подобно тому как в жидком гелии градиент фазы Ф определяет, согласно (26.12), скорость сверхтекучего движения v5, так в сверхпроводнике градиент фазы определяет наблюдаемую в этом случае величину - плотность сверхпроводящего тока. Ввиду анизотропии металла направление J5 не совпадает, вообще говоря, с направлением УФ и связь между компонентами этих векторов задается некоторым тензором второго ранга. [22]
Введем наряду с исходной системой координат К еще и другую систему, KQ, в которой скорость сверхтекучего движения данного элемента жидкости равна нулю. Система KQ движется относительно системы К со скоростью, равной скорости vs сверхтекучего движения в исходной системе. [23]
Введем наряду с исходной системой координат К еще и другую систему, Ко, в которой скорость сверхтекучего движения данного элемента жидкости равна нулю. Система Ко движется относительно системы К со скоростью, равной скорости vs сверхтекучего движения в исходной системе. [24]
Последняя определена таким образом, что ток js должен выражаться в виде js ensvs, где vs - скорость сверхтекучего движения. В свою очередь, vs связана с градиентом фазы равенством vs ( 7г / 2т) УФ; удвоенная масса 2т ( вместо т в (26.12)) стоит здесь в связи с тем, что конденсат составлен из спаренных частиц. [25]
Введем наряду с исходной системой координат / С еще и другую систему, / Со, в которой скорость сверхтекучего движения данного элемента жидкости равна нулю. Система / С0 движется относительно системы К со скоростью, равной скорости vs сверхтекучего движения в исходной системе. [26]
Кроме уравнений сохранения массы ( 2), импульса ( 3), энтропии ( 4) и условия потенциальности сверхтекучего движения ( 5), полная система гидродинамических уравнений смеси должна включать и уравнение, описывающее сохранение каждого из двух веществ по отдельности. [27]
Эта работа имела принципиальное значение; она положила конец существовавшим до нее неправильным представлениям о том, что участие примесей в сверхтекучем движении зависит от статистики. В частности, из этой работы следовало, что в нормальную часть должны входить малые примеси как изотопа Не3 ( подчиняющегося статистике Ферми), так и изотопа Не6 ( подчиняющегося статистике Бозе), что и было подтверждено дальнейшими экспериментами. [28]
Полная система гидродинамических уравнений для идеальной сверхтекучей бозе-жидкости состоит из уравнений (8.4.63) со средними потоками (8.4.75) и дополнительного уравнения (8.4.66) для скорости сверхтекучего движения. Эти уравнения впервые были получены Ландау [22] в рамках феноменологической теории. Впоследствии уравнения Ландау были выведены Боголюбовым [5], который использовал микроскопический гамильтониан и явные выражения для операторов потоков. Хотя вывод Боголюбова был основан на той же идее, что скорость сверхтекучего движения v5 связана с фазой волновой функции конденсата, изложенный здесь подход обладает тем преимуществом, что в нем не приходится иметь дело с громоздкими формулами для операторов микроскопических потоков. [29]
Оно запрещает как непрерывное уменьшение интенсивности вихрей под действием вязкости, так и рождение вихрей с произвольной величиной циркуляции, что обеспечивает незатухающий характер сверхтекучего движения. Ые-II по тонким трубкам обусловлено рождением К. [30]