Cтраница 1
Ускоренное движение зарядов приводит к излучению электромагнитных волн, теряющих связь с зарядами и свободно распространяющихся в пространстве. Важнейший частный вид ускоренного движения заряда, к которому можно свести многие практически важные случаи, - гармонический осциллятор; заряд колеблется с некоторой циклической частотой со по гармоническому закону, при этом излучаются электромагнитные волны той же частоты. [1]
А так как всякое ускоренное движение зарядов сопровождается излучением электромагнитных волн, то и циркулирующий заряд должен излучать. [2]
Второе слагаемое появляется в результате ускоренного движения заряда; только это слагаемое Евот ц0да sin6 / 4nr и описывает волновой процесс. [3]
Но выражение для F допускает возможность ускоренного движения заряда без всякого внешнего поля. [4]
По классической теории, излучение является следствием ускоренного движения зарядов. Если это движение периодическое, то для определения частот излучения необходимо движение зарядов представить в виде ряда Фурье, в котором присутствуют основная частота и частоты, кратные основной. Однако это противоречит тому, что наблюдается в эксперименте. Если предположить, что различные линии данной серии принадлежат к различным основным частотам, то из линий всех серий можно выбрать ряд линий, частоты которых друг от друга расположены на равном расстоянии. Но таких рядов линий в спектрах не наблюдается. В частности, не удается объяснить сгущение линий. [5]
Атомы испускают свет, и механизм этого излучения должен быть связан с ускоренным движением заряда в атоме. Следовательно, вся наша картина атома осложняется противоречивыми требованиями. [6]
Вызванный ускоренным движением заряда излом силовых линий убегает от заряда со скоростью с. [7]
Более детальное исследование показывает, что пюттовская энергия является конечной частью энергии поля, привязанного к заряду. При ускоренном движении заряда часть этой электромагнитной энергии может переходить в излучение. Например, в случае, когда ускорение заряда постоянно в его собственной системе отсчета ( движение в постоянном и однородном электрическом поле), полная сила радиационного трения равна нулю, в то время как интенсивность излучения, определяемая формулой (9.18), отлична от нуля. Разрешение этого парадокса состоит в том, что энергия ( 4-импульс) излучения черпается из энергии ( 4 импульса) переносимого вместе с зарядом электромагнитного поля. Следует также иметь в виду, что уравнение движения с силой радиационного трения является дифференциальным уравнением третьего порядка, поэтому при построении его решения необходимо задать не два, а три условия на координаты и их производные. [8]
Осталось заметить, что рассмотренный случай реализуется, как правило, для ионов и элементарных частиц, разгоняемых в ускорителях; для электронов в некоторых вакуумных электронных приборах и установках; для частиц в космических электромагнитных полях. Но при ускоренном движении зарядов имеет место излучение, а следовательно, и действие на частицу, кроме силы Лоренца, диссипа-тивной силы. Последней мы пренебрегли, ограничиваясь случаями, когда излучение мало. [9]
Ускоренное движение зарядов приводит к излучению электромагнитных волн, теряющих связь с зарядами и свободно распространяющихся в пространстве. Важнейший частный вид ускоренного движения заряда, к которому можно свести многие практически важные случаи, - гармонический осциллятор; заряд колеблется с некоторой циклической частотой со по гармоническому закону, при этом излучаются электромагнитные волны той же частоты. [10]
Мы указывали, что ускоренное движение зарядов необходимо для того, чтобы они могли излучать. Но это условие только необходимое, а не достаточное. [11]
Волны, излучаемые при ускоренном движении заряда в этих условиях, называются рассеянными. Поток энергии такого рассеянного излучения должен вычисляться по формуле (16.2) с учетом (17.18), так как ускорение записано в комплексном виде. Последнюю формулу можно считать применимой, если за время наблюдения рассеяния излучающий заряд под действием падающего на него поля волны успевает совершить достаточно большое число колебаний. [12]
Радиоволны, которые отрываются от антенны, распространяются со скоростью 3 - Ю8 м / с. Очевидно, они возникают от ускоренного движения зарядов, перемещающихся взад и вперед по антенне. При остановке быстрых электронов на антикатоде рентгеновской трубки они также испытывают сильное замедление, приводящее их в состояние покоя. [13]
Если же разность потенциалов А1 / велика, то наряду с ожидаемым эффектом - изменением заряда - будет обнаружен дополнительный эффект - появление переменного электромагнитного поля. Действительно, неравновесное электрическое взаимодействие вызовет ускоренное движение зарядов и связанное с ним электромагнитное излучение. Этот эффект является для данного рода взаимодействия не основным, а дополнительным. [14]
Излучение равномерно ускоренного, прямолинейно движущегося электрона. Результаты предыдущего параграфа можно применить к случаю ускоренного движения реального заряда, например электрона, при условии, что ускорение достаточно мало и, следовательно, можно пренебречь изменением времени запаздывания на протяжении размеров электрона. В противном случае для нахождения поля необходимо было бы знать конфигурацию электрона, что при современном уровне знаний неосуществимо. Такая ситуация имеет место, например, внутри антикатода в рентгеновской трубке. [15]