Действие - пара
Cтраница 1
Действие пары на тело характеризуется моментом, стремящимся вращать тело. При этом, если пара сил вращает тело против часовой стрелки, то момент такой пары считается положительным, если по часовой стрелке, то момент считается отрицательным. [1]
Действие пары ha тело не изменится, если одновременно изменить модуль сил пары и величину ее плеча, сохраняя при этом численное значение и знак момента пары. [2]
Действие пары кислота - основание становится наиболее эффективным, если сама молекула играет одновременно роль и кислоты, и основания в замкнутой системе. [3]
Действие пары на тело зависит от: 1) абсолютного численного значения момента пары, 2) положения в пространстве плоскости действия пары и 3) направления вращения пары в плоскости ее действия. [4]
Действие пары на абсолютно твердое тело не изменится, если мы плоскость ее действия будем переносить параллельно самой себе. [5]
Действие пары на тело не изменится, если ее перенести в какое угодно положение в ее плоскости. [6]
Так как действие пары на данное тело определяется ее вектором-моментом, то следует ожидать, что операция сложения пар должна приводиться к векторному сложению моментов этих пар; это мы сейчас и докажем. [7]
При этом эффект действия гироскопической пары ( Nlt Nz) на ники, в которых закреплена ось гироскопа, называется гироскопическим эффектом. [8]
 |
Сдвигающий регистр на DV-триггерах. [9] |
Схема функционирует под действием пары сигналов, поступающих по шине Сдв ( t) и по одной из шин управления реверсом, и имеет ту особенность, что передача сдвигаемой информации на соседний триггер производится не парафазным кодом, а по одной линии связи. [10]
Отсюда следует, что действие пары на данное тело вполне определяется модулем и направлением ее момента. Точка приложения вектора т, как видно из предыдущих соображений, в характеристике данной пары никакой роли не играет и потому может быть выбрана произвольно. Такой вектор, который не связан ни с какой материальной или геометрической точкой и, следовательно, может быть перенесен параллельно себе в любую точку, называется свободным вектором. [11]
Деформации, полученные при действии пары с моментом Жу, можно вычислить либо по общему правилу, согласно формулам стр. [12]
Так как, не изменяя действие пары на твердое тело, ее можно переносить как в плоскости действия пары, так и в любую плоскость, ей параллельную, то вектор-момент пары можно переносить в пространстве параллельно самому себе. Следовательно, вектор-момент пары является свободным вектором. [13]
Полученные результаты показывают, что действием заданной пары вертикальные стержни растягиваются, а наклонные сжимаются. [14]
Из изложенных теорем следует, что действие пары вполне характеризуется ее моментом. [15]
Страницы: 1 2 3