Cтраница 2
Из доказанной теоремы следует, что действие пары на тело вполне определяется ее моментом. [16]
Такое упрощенное изображение оправдано тем, что действие пары ( см. гл. Но, если надо определить не внешние силы, а внутренние в разных сечениях балки, как это делается в сопротивлении материалов, то важно знать, где приложены силы пары. [17]
Рассмотрим теперь вынужденные колебания ступенчатого ротора при действии пары кососимметричных грузов. [18]
Из теоремы об эквивалентности пар следует, что действие пары на тело полностью характеризуется моментом пары. Кроме того, легко заметить, что алгебраическая сумма проекций сил, образующих пару, на любую ось равна нулю. [19]
Момент пары изображается вектором, перпендикулярным к плоскости действия пары и приложенным в любой точке. Направление этого вектора, а также алгебраическое представление момента пары для случая плоской задачи подчиняются тем же правилам, что и момент силы. Пары с 1ч о-метрически равным валентны. [20]
Действительно, полученный вектор М направлен перпендикулярно плоскости действия пары в ту сторону, откуда мы видим вращение тела, вызываемое парой, происходящим против хода часовой стрелки. [21]
Момент пары изображается вектором, перпендикулярным к плоскости действия пары и приложенным в любой точке. [22]
Плоскость, в которой расположена пара, называется плоскостью действия пары. [23]
Итак, момент пары есть вектор, перпендикулярный к плоскости действия пары, направленный по правилу правого винта и численно разный произведению одной из сил пары на ее плечо. [24]
Плоскость, проходящая через обе силы пары, называется плоскостью действия пары. [25]
Иногда момент удобно представлять в виде вектора, перпендикулярного к плоскости действия пары. [26]
Плоскость, проходящая через линии действия сил пары, называется плоскостью действия пары. Расстояние d между линиями действия сил пары называется плечом пары. Действие пары сил на твердое тело сводится к некоторому вращательному эффекту, который характеризуется величиной, называемой моментом пары. Этот момент определяется: 1) его модулем, равным произведению Fa; 2) положением в пространстве плоскости действия пары; 3) направлением поворота пары в этой плоскости. Таким образом, как и момент силы относительно центра, это величина векторная. [27]
Иногда момент удобно представлять в виде вектора, перпендикулярного к плоскости действия пары. [28]
Плоскость, проходящая через линии действия сил пары, называется плоскостью действия пары. Расстояние между линиями действия сил пары называется плечом пары. Действие пары сил на твердое тело сводится к некоторому вращательному эффекту, который характеризуется величиной, называемой моментом пары. Этот момент определяется: 1) его модулем, равным произведению Fa; 2) положением в пространстве плоскости действия пары; 3) направлением поворота пары в этой плоскости. Таким образом, как и момент силы относительно центра, это величина векторная. [29]
Плоскость, проходящая через линии действия сил пары, называется плоскостью действия пары. Расстояние d между линиями действия сил пары называется плечом пары. Действие пары сил на твердое тело сводится к некоторому вращательному эффекту, зависящему от: 1) модуля F сил пары и длины ее плеча d; 2) положения плоскости действия пары; 3) направления поворота в этой плоскости. Для характеристики этого эффекта вводится понятие момента пары. [30]