Действие - световая волна
Cтраница 1
Действие световой волны на электроны ( или ионы) вещества и обратное воздействие вещества на электромагнитную волну сводятся к возбуждению колебаний электронов ( ионов) в такт с колебаниями электрического вектора световой волны и возникновению вследствие этого вторичных электромагнитных волн. [1]
 |
Компенсация действия соседних зон Френеля. [2] |
Действие световой волны на некоторую точку сводится к действию половины центральной зоны Френеля только в том случае, если волна безгранична; только в этом случае действия остальных зон взаимно компенсируются, и можно пренебречь действием удаленных зон. Если мы имеем дело с конечным участком волны, то условия становятся существенно отличными. [3]
Действие световых волн на атомы оказывается при этом аналогичным действию звуковых волн на колеблющуюся струну. В последнем случае у струны возбуждаются различные обертоны, накладывающиеся на основной ее тон. Нечто в этом роде происходит и в нашем случае. Через некоторое время после начала действия света состояние рассматриваемой совокупности экземпляров атома водорода описывается сложным колебательным процессом, слагающимся из исходного колебания и обертонов, соответствующих возбужденным состояниям атома. Квадрат амплитуды каждого из этих колебаний представляет собой меру вероятности того, что за означенное время атом водорода перейдет из нормального состояния в соответствующее ему возбужденное. Если последнее представляет собой ионизованное состояние атома, то мы получаем, таким образом, вероятность фотоэлектрического эффекта. Эта вероятность имеет заметную величину лишь в том случае, если электрону или, вернее, атому сообщается энергия hv ( где v - частота световых колебаний), так, как если бы вырывание электронов обусловливалось не действием световых волн, но действием соответствующих последним фотонов. [4]
Рассмотрим действие световой волны, испущенной из точки Л, в какой-либо точке наблюдения В. [5]
Под действием видимых световых волн могут смещаться лишь электроны, поэтому, приняв в уравнении ( 3) ат. [6]
Мы рассматриваем действие однородной световой волны с некоторой определенной интенсивностью. Как и в каждом эксперименте, мы должны теперь изменять условия эксперимента, чтобы посмотреть, будет ли это иметь какое-либо влияние на рассматриваемый эффект. [7]
Рассмотрение вопроса о действии световой волны в точке В ( см. рис. 8.4), равно как и многих других аналогичных вопросов, чрезвычайно удобно производить, пользуясь графическим методом сложения колебаний, обладающих некоторой разностью фаз. Для того чтобы графически изобразить действие целой зоны, следует разбить ее на равные участки, столь малые, чтобы фаза колебаний, вызываемых в точке В различными воображаемыми источниками такого участка, практически могла считаться постоянной. Тогда действие всего участка можно выразить вектором, длина которого дает суммарную амплитуду, а направление определяет фазу, обусловливаемую этим участком. Действие соседнего участка можно выразить вторым вектором, несколько повернутым относительно первого, так как фаза, определяемая совокупностью источников второго участка, будет немного отличаться от фазы, задаваемой первым участком. [8]
Рассмотрение вопроса о действии световой волны в точке В ( см. рис. 8.4), равно как и многих других аналогичных вопросов, чрезвычайно удобно производить, пользуясь графическим методом сложения колебаний, обладающих некоторой разностью фаз. [9]
Вынужденные колебания электрона возникают под действием световой волны, распространяющейся в среде. Это справедливо только тогда, когда можно пренебречь действием окружающих молекул, также поляризованных приходящей световой волной. Такое допущение справедливо для разреженных газов, где расстояние между молекулами среды велико. [10]
Вынужденные колебания электрона возникают под действием световой волны, распространяющейся в среде. [11]
Вынужденные колебания электрона возникают под действием световой волны, распространяющейся в среде. [12]
Мы принимаем, таким образом, что действие световой волны определяется напряженностью электрического поля, т.е. на электрон действует сила еЕ, где Е Eocosujt - поле волны. Это справедливо только тогда, когда можно пренебречь действием окружающих молекул, также поляризованных приходящей световой волной. Такое допущение справедливо для разреженных газов, где расстояние между молекулами среды велико. [13]
Таким образом, исходное распределение атомов по скоростям в пучке под действием встречной световой волны с частотой ш MO деформируется. [14]
В заключение проанализируем некоторые следствия, связанные с учетом колебаний ионов под действием световой волны. Валентность каждого иона в этом случае равна единице, а его заряд равен заряду электрона. [15]
Страницы: 1 2 3