Cтраница 4
Обсуждается возможность применения модели Энскога к расчету вязкости реальных газов при высоких давлениях. С использованием предположения о равенстве полного давления и термического давленш вычислены отношения эффективных диаметров столкновений молекул при различных температурах для газов С02, 02 2 этилена и пропилена Результаты расчетов представлены в графической форме. Приведена корреляция, дающая возможность экстраполяции экспериментальных данных в область высоких давлений. [46]
Очевидно, что использование предположения о прямолинейности изображающих лучей в подобных случаях может привести к ошибочным выводам. [47]
При замещении Н - - D величина изотопического сдвига частот велика ( до 40 %), что, вместе с возможностью использования целого ряда молекул, отличающихся числом и позицией замещенных на дейтерий атомов водорода, обеспечивает достаточную надежность определения силовых постоянных. Другой путь сводится к использованию предположения о неизменности силовых постоянных, отвечающих одним и тем же структурным элементам, или незначительности и монотонном характере их изменений в гомологических рядах, молекул. [48]
Конечно, и здесь вычисления можно упростить, заменив их приближенными вычислениями. Один из наиболее удобных путей упрощения сводится к использованию предположения о том, что постоянные параметры а и b могут быть идентифицированы применением статического варианта градиентного метода. Строго говоря, это неверно, хотя и может быть оправдано простотой процедуры приближенных вычислений. [49]
В работе Уола, Зэнки, Мэнджойна и Шумэкера [82] описано экспериментальное исследование ползучести вращающегося равномерно нагретого диска постоянной толщины. Результаты испытаний сопоставлялись с теоретическими данными, полученными методом Бейли-Попова без использования предположения постоянной скорости. [50]
Заменяя область перехода одной точкой, необходимо условиться о способе сращивания решений на стыке областей ламинарного и турбулентного движений. Наиболее естественным с точки зрения принятых в предыдущей и настоящей главах приемов является использование предположения об одинаковости толщины потери импульса в сечении, где происходит смыкание ламинарного и турбулентного участков; при этом б или Re в начальной точке турбулентного пограничного слоя приравниваются их значениям в конце ламинарного участка, рассчитанным по теории ламинарного пограничного слоя. [51]
Заменяя область перехода одной точкой, необходимо условиться о способе сращивания решений задачи для области ламинарного и турбулентного движений. Наиболее естественным с точки зрения принятых в предыдущей и настоящей главах приемов является использование предположения об одинаковости толщины потери импульса в сечении, где происходит смыкание ламинарного и турбулентного участков. Это условие заключается в приравнивании 8 или R в начальной точке турбулентного пограничного слоя их значениям в конце ламинарного участка, рассчитанным по теории ламинарного пограничного слоя. [52]