Использование - приближение - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 3
Жизненный опыт - это масса ценных знаний о том, как не надо себя вести в ситуациях, которые никогда больше не повторятся. Законы Мерфи (еще...)

Использование - приближение

Cтраница 3


Для сравнения укажем, что при использовании приближения Буссинеска q 1 допустимый диапазон п несколько иной: - 0 6 С п 1 ( гл. Нижний предел при использовании обоих подходов достигается в плоском факеле или на адиабатической стенке с горизонтальным линейным источником тепла на передней кромке. Число Нуссельта выражается так же, как и ранее, лишь Grx определяется несколько иначе.  [31]

Для сравнения укажем, что при использовании приближения Буссинеска q 1 допустимый диапазон п несколько иной: - 0 6 п; 1 ( гл. Нижний предел при использовании обоих подходов достигается в плоском факеле или на адиабатической стенке с горизонтальным линейным источником тепла на передней кромке. Число Нуссельта выражается так же, как и ранее, лишь Or определяется несколько иначе.  [32]

33 Реконструкция предполагаемого скачка степени ионизации свинца при kT 0 3 эВ, соответствующего расчету в приближении TFD в ячеечной модели Вигнера-Зейтца. Сравни с рис loniz - TFD ( из. [33]

Согласно утверждениям данного раздела при таком использовании приближения ЛТР для электронов профиль последних при низких температурах Т ТСОСР 0 65 эВ ( 100) обязан распасться на локализованные на ядрах электронные капли и диффузную межя-дерную атмосферу свободных электронов. При этом в рамках локального УРС для электронов не принципиально, какой именно вариант корреляционного приближения используется для расчета профиля электронов. В отличие от случая одноядерной сферической ячейки, в многоядерном варианте [167] образующиеся электронные капли могут быть произвольной формы.  [34]

35 Формирование пограничного слоя у поверхности обтекаемого тела. [35]

С учетом упрощений, основанных на использовании приближений теории пограничного слоя, исходные уравнения, описывающие течения в пограничном слое, могут быть представлены в более простом виде.  [36]

Естественно, возникает вопрос, насколько оправданно использование приближения Борна-Оппенгеймера в квантово-химических расчетах и каковы при этом ошибки. Чтобы ответить на него, будем следовать рассуждениям Борна, который в 1951 г. дал новое обоснование адиабатического приближения.  [37]

Погрешности термодинамических функций многоатомных газов, обусловленные использованием приближения модели жесткий ротатор - гармонический осциллятор, не могут быть оценены достаточно точно, поскольку обоснованная оценка постоянных, учитывающих отклонения молекул газов от этой модели, невозможна.  [38]

39 Значения XJ / ZQ для адсорбции одноатомных молекул. [39]

Значения z0 и Ф0, полученные при использовании приближения 1, зависят от положения атома над базисной гранью графита.  [40]

В названных работах впервые высказана мысль об использовании одноионного приближения при расчете анизотропии ферритов.  [41]

При концентрациях ионов Н30 выше 0 1 С использование приближения может привести к значительной ошибке при расчете величины этой концентрации.  [42]

Кроме того, разработка детальной расчетной схемы ( использование высоких приближений) не имеет большого смысла с той точки зрения, что экспериментальных данных по большинству классов соединений крайне мало, имеющиеся же зачастую недостаточно точны, а поэтому постоянные, определяемые в таком приближении, будут обладать малой надежностью. Таким образом, наличие небольшого числа данных, часть из которых к тому же неточна, вынуждает использовать расчетные формулы более низких приближений, включающие сравнительно небольшое число постоянных, подлежащих определению.  [43]

Особой разновидностью метода МО, не связанной с использованием приближения ЛКАО, является ССП-Ха.  [44]

Суть его состоит в том, что с использованием приближения тонкой нити находятся внешнее ( на основе закона Био - Савара) и внутреннее ( на основе уравнений Эйлера или Навье - Стокса) решения для поля скоростей. А затем производится сшивка этих решений.  [45]



Страницы:      1    2    3    4