Слабая детонация

Cтраница 1

Слабая детонация тоже не может распространяться самопроизвольно. Для нее тоже не существует внутреннего, определяемого физикой явления, условия отбора единственного значения скорости. [1]

Волна слабой детонации ( быстрого горения) распространяется по газу перед ней и за ней со сверхзвуковой скоростью, а волна слабой дефлаграции ( медленного горения) - с дозвуковой скоростью. От волны слабой детонации уходят три характеристики - все в сторону газа за ней ( рис. 2.9.1 в); со стороны газа перед волной все характеристики - приходящие. Таким образом, для эволюционное этих двух видов разрывов необходимо к трем условиям, следующим из законов сохранения, добавить еще одно. I уже говорилось, что таким условием может быть задание скорости распространения волны по газу перед ней как характеристики физико-химических свойств среды. [2]

Волны слабой детонации или сильной дефлаграции пространственно-подобны по отношению к течению позади них; их распространение не зависит от того, что происходит в области течения за ними, а наоборот, полностью определяет это течение. [3]

В случае слабой детонации участок индикаторной диаграммы непосредственно перед пиком давления представляет собой, как мы указывали, распространение по несгоревшему заряду вторичного холодного пламени. Несмотря на неполное выделение энергии и соответственно низшую по сравнению с теоретической температуру, скорость выделения энергии в этом пламени, как и скорость его распространения, очень велика. Распространение таких пламен по причинам -, изложенным в § 3, должно сопровождаться образованием ударных волн, которые в действительности и регистрируются на рассматриваемом участке индикаторной диаграммы, непосредственно перед детонационным воспламенением. [4]

Детонационная ветвь кривой Гюгоньо. [5]

Зельдович связывает невозможность слабых детонаций с тем, что для перехода газа из точки Вц лежащей на ветви сильных детонаций, в точку 52, находящуюся на ветви слабых детонаций, состояние газа должно пройти по линии Б ВЪ через зону, соответствующую более высоким тепловым эффектам реакции, чем те, для которых построена адиабата Гюгоньо, соответствующая данной смеси. Иными словами, между точками Вг и В2 находится энергетический барьер, для преодоления которого в газе нет необходимого запаса тепла. [6]

При этом имеет место слабая детонация, которая должна ускорять сгорание последней, обычно медленно горящей порции заряда. Ускорение сгорания последней порции заряда, благодаря слабой детонации, сокращает общую продолжительность сгорания. Добавка антидетонатора в этих условиях может несколько увеличить продолжительность видимого сгорания, так как устранит слабую детонацию. Очевидно, что эта мысль не имеет ничего общего со сделанным В. И. Сороко-Новицким необоснованным заявлением о наличии пропорциональной связи между скоростью сгорания и октановым числом топлива. [7]

Если установка зажигания выполнена правильно, то будет слышна слабая детонация горючей смеси. При появлении сильной детонации необходимо повернуть корпус распределителя на одно деление шкалы октан-корректора по часовой стрелке. Если детонация полностью отсутствует, то корпус поворачивают на одно деление против часовой стрелки. [8]

Это положение может оказаться неприменимым для случая предельной или слабой детонации ( ср. Для объяснения этих предельных случаев необходимо располагать большими экспериментальными данными. [9]

В случае лазерного горения имеются экспериментальные наблюдения самораспространяющихся волн сильной и слабой детонации и волн медленного горения, в небольшом числе случаев теоретически изучена их структура. При теоретическом рассмотрении внутренней структуры волн с тепловыделением при ядерных реакциях показана возможность распространения таких волн в зависимости от условий в режимах сильной и слабой детонации и в режиме медленного горения. [10]

Жуге, оставалось неполным, пока не была доказана неосуществимость слабых детонаций. В общем случае, как это было показано выше, слабые детонации осуществимы. Неосуществимы они при конкретном механизме распространения детонации с помощью воспламенения газа в ударной волне. Но именно этим единственным способом распространяется самоподдерживающаяся детонация. [11]

Кривые Гюгоньо ( Н - для исходного состояния 6 i, Г - для исходного состояния А, кривые Н и Г всегда пересекаются в точках, лежащих на прямой, соединяющей исходные состояния С и А. [12]

Чепмена - Жуге ( точка В на рис. 5) на ветвь слабых детонаций по адиабате Гюгоньо. В точке В скорость газа относительно фронта равна скорости звука. Но все точки адиабаты Гюгоньо соответствуют одному и тому ж & тепловому эффекту. Поэтому переход из В в Bz по адиабате Гюгоньо невозможен. Этот вывод Абрамовича и Вулиса сделан без учета изменения энтропии вдоль адиабаты Гюгоньо. Но он остается справедливым и даже усиливается после учета такого изменения. [13]

Как уже было сказано, в реально осуществимых условиях экзотермические волны, обусловленные химическими процессами, не распространяются в режиме слабой детонации. [14]

Проекции решений уравнений и на плоскость р, т. [15]

Страницы: 1 2 3 4