Слабая детонация

Cтраница 4

Здесь в первую очередь следует назвать тепловыделение при термоядерных реакциях и распространение волн термоядерного горения и детонации, а также тепловыделение при поглощении подводимой извне электромагнитной энергии, прежде всего в оптическом диапазоне частот, и распространение светодетонационных и светодефлаграционных волн. Нужно отметить также, что при распространении экзотермических волн в конденсированных веществах, обусловленных не только горением, а и другими физико-химическими процессами ( например, фазовыми переходами, полимеризацией, рекомбинацией радикалов и др.), кинетика процессов и соотношения между коэффициентами переноса совершенно отличны от имеющихся в газовой среде. Поэтому в таких средах нельзя исключать возможность распространения экзотермических волн типа слабой детонации, а, может быть, и сильной дефлаграции. [46]

Аналогичная ситуация имеет место и для более сложной модели стационарной структуры волны детонации, учитывающей наряду с одной или двумя модельными химическими реакциями вязкость, теплопроводность и диффузию. И этому изучавшемуся интенсивно в 60 - х годах случаю слабой детонации, распространяющейся с определенной скоростью, соответствует собственное решение задачи о структуре, возможное лишь при определенных значениях констант скоростей реакции и процессов переноса. При этом вычисления показали, что скорости реакций должны быть нереально большими для химически реагирующих газовых систем. Таким образом, и в этом случае рассмотрение внутренней структуры экзотермической волны слабой детонации приводит к установлению необходимого дополнительного граничного условия на разрыве соответствующего типа. [47]

Дефлаграционная часть кривой Гюгоньо. [48]

Пуассона, проходящая через исходное состояние /, с адиабатой Гюгоньо. Осуществление сильных дефлаграции, лежащих левее точки 4 -, зависит от механизма тепловыделения. Переход состояния из исходной точки 1 скачком на этот участок сильных дефлаграции, если такие процессы найдутся в природе, термодинамически ничем не запрещен. Возможность медленного перехода из точки 1 в точку 5, как и в рассматриваемом выше случае слабых детонаций, зависит от характера протекания реакции. [49]

Слабая детонация тоже не может распространяться самопроизвольно. Для нее тоже не существует внутреннего, определяемого физикой явления, условия отбора единственного значения скорости. Например, если горение возникает под действием освещения, то, перемещая луч света по трубе с заданной скоростью, можно получить слабую детонацию. Предельно слабая детонация распространяется с бесконечной скоростью ( точка D на рис. 5), продукты сгорания в ней покоятся относительно стенок трубы. Предельно слабая детонация соответствует воспламенению газа при постоянном объеме. Ее можно получить, например, освещая одновременно всю трубу, содержащую газ, воспламеняющийся под действием света. Слабую детонацию, конечно, в некотором приближении, можно осуществить с помощью искр, последовательно включаемых и поджигающих смесь с заданной скоростью. [50]

Эталонным топливом для определения сортности служит технический изооктан с октановым числом 99 0 5 и его смеси с этиловой жидкостью. Содержание ТЭС в эталонных топливах выражается в миллилитрах на 1 кг изооктана. Всего приготавливают пять таких смесей с содержанием ТЭС от 0 19 до 2 30 мл / кг. При добавлении к изооктану ТЭС его детонационная стойкость увеличивается и соответственно увеличивается мощность, выражаемая через среднее индикаторное давление, которую развивает двигатель в стандартных условиях испытания на режиме слабой детонации. [51]

Шкала сортности.| Построение графика детонационной характеристики на богатых смесях. [52]

Эталонным топливом для определения сортности служит технический изооктан с октановым числом 99 0 5 и его-смеси с этиловой жидкостью. Содержание ТЭС в эталонных топливах выражается в миллилитрах на 1 кг изооктана. Всего приготавливают пять таких смесей с содержанием ТЭС от 0 19 до 2 30 мл / кг. При добавлении к изооктану ТЭС его детонационная стойкость увеличивается и соответственно увеличивается мощность, выражаемая через среднее индикаторное давление, которую развивает двигатель в стандартных условиях испытания на режиме слабой детонации. [53]

Газодинамический предел в теории ионизующих ударных волн отражает то обстоятельство, что наиболее эффективным механизмом распространения ионизации является газодинамическая ударная волна. Если же имеется конкурирующий механизм распространения, обеспечивающий более высокую скорость, то именно он и будет осуществляться. Например, действие быстрых негазодинамических механизмов переноса ионизации в невозмущенный газ, обусловленное в первую очередь радиационными процессами [ 145J, приводит к тому, что наблюдаемые волны поглощения лазерного излучения оказываются аналогичны слабой, а не сильной детонации - они распространяются быстрее волны Чепмена - Жуге и меньше сжимают плазму. Аналогично происходит переход к МГД-режиму для нормальных ионизующих ударных волн в диапазоне чисел Маха 0 Ма0 2, поскольку МГД включающие ударные волны - это предел ионизующих ударных волн типа 3, сходных со слабой детонацией. [54]

Детонация - очень сложное явление, развивающееся, согласно предложенной А. С. Соколиком теории, в нескольких последовательных стадиях. Возникновение детонации в двигателе обязано двухста дийному самовоспламенению, развивающемуся в сгорающих в последнюю очередь частях заряда. Наши опыты указывают на то, что на возник новение детонационной волны существенно влияет отражение возникающих в результате такого самовоспламенения ударных волн от стенок камеры сгорания. Детонационная волна в двигателях может принимать весьма своеобразные формы. Наряду с детонационными волнами, распространяющимися по несгоревшей смеси со скоростью около 2000 м / сек, при более слабой детонации возникают ударные волны со средними скоростями лишь около 1200 - 1500 м / сек. [56]

Страницы: 1 2 3 4