Деформация - волна
Cтраница 2
Как видно, полученная форма деформированной волны хорошо соответствует характеру деформации волны, наблюдаемому экспериментально. Пунктиром на рис. П-3 показана деформация фронта волны, полученная для бесконечно длинной волны с тем же фронтом. Как видно из графика, начальные части фронта для конечной и бесконечно длинной волн практически совпадают, но затем они расходятся еще до максимума деформированной волны. Поэтому рассчитывать деформацию фронта реальных волн, считая их бесконечно длинными, можно лишь приближенно, причем ошибка увеличивается при уменьшении длины волны и увеличении пройденного волной пути вдоль линии. [16]
Таким образом, расчетные параметры обмотки изменяются от точки к точке в соответствии с деформацией волны. [17]
 |
Деформация волны под дей-ствием поверхностного эффекта в земле по опытным данным. Диаметр провода 50 мм.| Стилизованный характер дефор. [18] |
Значительно большее, влияние оказывает активное сопротивление г, наличие которого может привести к заметному затуханию и деформации волны. При разрядах молнии на проводах линии возникают напряжения по отношению к земле, поэтому прямой ток электромагнитной волны распространяется по проводу ( или проводам), а обратный ток возвращается по земле. Активное сошютивление г складывается из активного сопротивления провода гар и активного сопротивления пути земляного возврата г3, иными словами, оно представляет собой активное сопротивление нулевой последовательности. Для линий высокого напряжения ( 110 кв и выше) активное сопротивление нулевой последовательности имеет величину порядка 0 1 - 0 4 ом / км в зависимости от сечения провода и удельного сопротивления грунта. В волновом режиме, когда скорости изменения тока во времени весьма велики, сопротивление га значительно возрастает за счет влияния поверхностного эффекта и может оказывать заметное влияние на деформацию волны, главным образом в течение фронта, когда скорость изменения тока имеет наибольшее значение. Это хорошо видно на осциллограммах рис. 30 - 1, полученных на опытном пролете линии при низком напряжении, когда коронный разряд на проводах отсутствует. [19]
Цель работы состоит в том, чтобы показать, каким образом магнитную энергию можно непосредственно преобразовать в энергию деформации волн напряжения. Показано, что существуют два одновременных механизма для осуществления этого преобразования. [20]
Используя формулу (2.92) и приведенные выше формулы для расчета деформации шероховатого слоя, можно найти площадь контакта и деформацию единичной шероховатой волны. [21]
Дойдя до подстанции, набегающие с линии волны создают напряжение на изоляции оборудования; для определения этого напряжения необходимо уметь рассчитывать деформацию волны при ее пробеге вдоль линии и ее преломление на элементах подстанции. [22]
Всех этих особенностей элементарное представление обмотки, как идеальной линии, не учитывает, между тем они могут играть существенную роль в деформации волны. [23]
 |
Частотная зависимость затуха - Т6ЛЬН0 уменьшаются. [24] |
Как и для волн других типов, при использовании волны типа Я01 изгибы и деформации волновода приводят к появлению отраженных волн и к появлению за местом деформации волн совершенно другого типа и структуры. Но использование гибких волноводов позволяет устранить этот недостаток, так как гибкие волноводы обладают фильтрующими свойствами и пропускают волну Я01, не пропуская волны всех других типов. [25]
Это означает, что скачок можно поместить в точке нулевой фазы, причем он симметричен, т.е. е2 - el е; при этом согласно (6.20) cs с и происходит симметричная деформация волны, как и в обычном ( квадратичном) случае. [26]
Так как функции N k и Mk не подобны, то vk непостоянно, и скорости, как и следовало ожидать, не одинаковы для разных k, что и обусловливает деформацию волн. [27]
На процессы деформации волн в линии решающее влияние оказывает неравномерное распределение токов в земле по сравнению с аналогичным явлением в проводе. [28]
В процессе распространения возмущения, имевшего первоначально синусоидальный профиль, точки, находящиеся на гребне волны ( где Ар 0) будут, в соответствии с (26.3), двигаться быстрее чем остальные точки волны. В итоге происходит деформация волны, области сжатия обгоняют движущуюся впереди область разрежения, гребень волны становится все круче, превращаясь наконец в вертикальный фронт - ударную волну. [29]
Скорость распространения волн в этой теории, следовательно, равна У gh ( к, у), и над неровным дном скорость над подводными возвышениями оказывается меньшей, чем на глубоких участках. Это приводит к деформации волн, которая сопровождается концентрацией энергии на мелководных участках бассейна. [30]
Страницы: 1 2 3