Cтраница 1
Излучающая апертура в рассматриваемом случае представляет собою две продольные щели в одном из зеркал цилиндрического открытого резонатора. [1]
Зависимость проводи-мостей апертуры с диэлектрическим покрытием OTd /. [2] |
Наличие перед излучающей апертурой диэлектрического покрытия может привести к перераспределению электромагнитного поля по ней. [3]
Расчет распределения поля в излучающей апертуре для контроля уровня боковых лепестков можно выполнить с помощью известного соотношения [315], связанного с диаграммой направленности облучателя. В случае не плоской [623] конструкции луч диаграммы направленности может быть ориентирован в любом направлении относительно плоскости раскрыва линзы. [4]
Излучающая апертура с диэлектрическим покрытием. [5] |
Предположим, что электрическое поле в излучающей апертуре D направлено во всех точках вдоль ОСИ. [6]
Фурье от функции распределения электромагнитного ноля в излучающей апертуре. [7]
Полное поле получается интегрированием этого выражения по излучающей апертуре. [8]
Здесь f ( x) - функция, описывающая закон изменения амплитуды вдоль излучающей апертуры, Введение функции Р ( лг) пока что чисто формально. [9]
Наиболее эффективным способом устранения атмосферных искажений лазерных пучков является адаптивное управление амплитудно-фазовым распределением поля на излучающей апертуре с использованием оптической обратной связи. Это управление реализуется с помощью оптических систем, функционирующих по алгоритмам и методам когерентной оптической адаптивной техники. Существенной чертой таких систем является изменение во времени их параметров ( а возможно, и алгоритма управления) под воздействием измеряемой информации о состоянии среды и распространяющегося в ней излучения. [10]
Излучение волны дипольного типа диэлектрическим стержнем. [11] |
При таком подходе считается, что структура, несущая поверхностную волну, распределяет поступающую в антенну энергию по площади излучающей апертуры, которая расположена в плоскости, проходящей через конец структуры перпендикулярно к ее оси. Таким образом, диаграмма направленности определяется поперечным распределением поля в направляемой поверхностной волне. Эта теория основана на физическом факте, согласно которому линия передачи не излучает непрерывно вдоль своей длины, а излучение происходит лишь на неаднородностях. Установлено, что экспериментальные результаты хорошо подтверждают предположение о таком механизме излучения. [12]
В [51] показано, что такая коррекция эффективна в случае сканирующих пучков на горизонтальной трассе, когда наведенная тепловая линза расположена вблизи излучающей апертуры. [13]
Из (6.3) видно, что положение энергетического центра тяжести пучка определяется поперечным к направлению распространения градиентом диэлектрической проницаемости, просуммированным в объеме между излучающей апертурой и плоскостью наблюдения с весом, равным интенсивности пучка. R), расположенные вблизи источника. [14]
Спектры флуктуации интенсивности узкого коллимированного пучка после отражения от зеркала в обратном направлении. [15] |