Cтраница 2
Временные спектры флуктуации интенсивности отраженной от плоского зеркала сферической волны ( Q 10 - 2) изображены на рис. 7.13. Смещение приемника относительно центра излучающей апертуры в эксперименте было не более 3 мм. [16]
На практике возможны ситуации, когда распределение поля на выходной апертуре значительно отличается от гауссова. Более существенное отличие от результатов для гауссова пучка наблюдается в случае квадратной излучающей апертуры. [17]
![]() |
Нормированная диаграмма направленности изотропной апертуры, покрытой двухслойной структурой ( - - - - - - и диаграммы направленности круглого волноводиого излучателя ( - - - - - -. [18] |
Из выражений (3.6), (3.7) с учетом граничных условий может бытьж определено электромагнитное поле в любой рассматриваемой области. Найдем величину А ( А), так как она определяет поле излучающей апертуры в дальней зоне. [19]
![]() |
Зависимость максимальной интенсивности дифракционного пятна от расстояния до приемника при. [20] |
Аберрации таких пучков выражены слабее. С ростом параметра нелинейности происходит приближение дифракционной перетяжки в области фокуса пучка к плоскости излучающей апертуры. [21]
![]() |
Фазировка пучков относительно опорного и светопроводе ( а и в кювете ( б. - пучки накачки. 2. 3 - фазируемые пучки. 5 - БР-генератор. 6 - БР смеситель. [22] |
Распределение интенсивности в дальней зоне, а значит и яркость излучения зависят от компактности излучающей апертуры. Компактность характеризуется коэффициентом заполнения уа, определяемым как отношение суммарной площади излучающих фрагментов к площади ближайшей описанной вокруг них сплошной апертуры. [23]
Скалярная форма принципа Гюйгенса была обобщена Кирхгофом. Теория Кирхгофа позволяет [318] вычислить поле с приемлемой в большинстве случаев точностью в точках, удаленных от излучающей апертуры, по распределению токов в ней. Если известны распределения амплитуды и фазы токов в апертуре, то необходимо лишь произвести векторное суммирование полей, излучаемых отдельными элементами токов. [24]
Сканирование в одной плоскости без искажений [573] можно осуществить с помощью модифицированных систем с параллельными пластинами; при этом проводящие поверхности изгибаются так, чтобы получилась геодезическая конструкция [267], [ 328 L В качестве примера такой фокусирующей конфигурации [ 112J может служить пара параллельных пластин одного радиуса, расположенных против пары пластин, ограниченных круговой дугой, имеющей вдвое больший радиус. Затем полосы изгибаются и соединяются так, что получается секция усеченного конуса; наконец путем изгибания без растяжения излучающая апертура превращается опять в прямую линию. Такая антенна может сканировать лучом шириной 1 в азимутальном секторе 40 с частотой до 60 гц. [25]
Расчет же параметров антенного устройства, закрытого неоднородным покрытием, является громоздким и не всегда выполним. Для осуществления такого расчета необходимо знать эквивалентные параметры неоднородного покрытия излучающей апертуры, оказывающего такое же влияние на формирование электромагнитного поля в волновой зоне, как и многослойная структура. [26]
Передаточная характеристика такого фильтра рассчитывалась с помощью ЦВМ [169], а сам фильтр изготавливался вручную, как описано в § 4.2. Совершенствование методики расчета и изготовления фильтров позволило их использовать в системах обработки данных, полученных радиолокационными станциями с синтезированной апертурой. Не останавливаясь на математических деталях этой задачи ( см., например, [23. 46]), отметим только, что при записи сигнала, отраженного от цели, возникают искажения, обусловленные изменением расстояния от антенны до объекта в процессе полета самолета. В результате отраженный импульсный сигнал задерживается относительно излученного на различное время для разных частей излучающей апертуры. Для ряда систем с высокой разрешающей способностью эти различия в расстояниях могут превышать величину разрешения по дальности, что, конечно, ограничивает предельную разрешающую способность системы в целом. [27]
Может понадобиться измерить расходимость пучка. В случае импульсных твердотельных лазеров для этой цели пригодны две фотографические методики. В первой фотопластинка экспонируется на расстоянии, по крайней мере в 10 раз большем, чем излучающая апертура. [28]
В последнем случае речь идет об усредненной по многолетним наблюдениям статистической модели атмосферных параметров. Рассчитанные по этим моделям энергетические характеристики интенсивного лазерного излучения будут определять усредненную нелинейно-оптическую ситуацию над данным географическим районом для данного сезона года. Но в отличии от линейной оптики, полученные таким образом нелинейно-оптические модели, будут существенно зависеть от энергетики излучения ( мощность, энергия источника), геометрии излучающей апертуры и закона распределения на ней интенсивности пучка, а также условий фокусировки излучения. Как и в линейном случае, при использовании статистических моделей существует проблема точности соответствующего прогноза, которая связана с вариациями метеопараметров и концентрации поглощающих газов. [29]
Для оценки их влияния на форму диаграммы направленности необходимо учитывать вклад вычетов в полюсах подынтегральной функции (3.18), охватываемых контуром перевала. Полученные данные позволяют составить блок-схему счета на ЭВМ диаграммы направленности излучающей апертуры с неоднородным диэлектрическим покрытием. [30]