Cтраница 2
В заключение отметим один важный прием, широко используемый в аппарате квантовой механики. Легко видеть, что если в выражении для интерференции амплитуд зачеркнуть знак начального или конечного состояния, то автоматически получается суперпозиционное выражение для незачеркнутого состояния. [16]
Для объяснения наблюдаемых механических и магнитных свойств ядер должен быть применен аппарат квантовой механики. [17]
Точны, адекватны только формулы, одно лишь математическое описание при помощи аппарата квантовой механики, специально найденного и созданного именно для того, чтобы описывать поведение квантовых объектов. [18]
Это лишь более или менее наглядное толкование математических выражений, к которым приводит аппарат квантовой механики. [19]
В работе Квантовая физика и философия ( см. [6]) Бор писал: В аппарате квантовой механики на месте величин, характеризующих в обычной механике состояние физической системы, выступают символические операторы, подчиненные некоммутативному правилу умножения, содержащему постоянную Планка. [20]
Таким образом, именно в перестановочных соотношениях заключена та специфическая информация, без которой немыслим аппарат квантовой механики. В этой связи подчеркнем, что в правую часть перестановочных соотношений входит специфическая квантовомеханиче-ская постоянная - постоянная Планка. В этом случае все величины, входящие в перестановочные соотношения, начинают коммутировать и в результате квантовомеханические выражения превращаются в подлинные уравнения классической механики. В известном смысле именно присутствие в правых частях равенств (20.26) - (20.30) хотя и малой, но все же отличной от нуля постоянной ft и обусловливает все то своеобразие квантовомеханических представлений, о котором так много говорилось в первой и второй главах книги. [21]
За последние годы со стороны некоторых зарубежных ученых были предприняты грубо упрощенные методологически-порочные попытки использовать аппарат квантовой механики для объяснения и описания многообразия свойств органических молекул. Такой порочной - субъекти-вистско-идеалистической концепцией является, например, развитая зарубежными химиками и нашедшая последователей в лице некоторых наших ученых теория резонанса или мезомерии, согласно которой реальное строение молекулы представляется как наложение ( суперпозиция) различных, в действительности не существующих, резонансных или невозмущенных структур. Противореча основным идеям теории химического строения А. М. Бутлерова, учившего, что научные понятия ни в коем случае не должны быть отвлеченностями без реальной подкладки, теория резонанса могла создать лишь иллюзию объяснения ряда фактов и закономерностей, а в большинстве случаев проявляла свою полную беспомощность. Резко выступая против методологически порочных теоретических установок, советские химики могут и должны использовать как материалистические понятия и положения бутлеровской теории химического строения, так и бутлеровский метод, с помощью которого эта теория создавалась, развивалась и отстаивалась ее творцом. [22]
Эти ограничения должны органически следовать из такой теории, подобно тому как соотношение неточностей Гейзен-берга содержится в аппарате квантовой механики. [23]
В нашем беглом описании работы фон Ферстера мы не давали никаких пояснений относительно изложения его теории при помощи аппарата квантовой механики и не касались также вопроса о виде обучения и принятых статистических допущениях. [24]
Первая теория элементарного акта, как уже отмечалось, была предложена Герни ( 1931), использовавшим существовавший тогда аппарат квантовой механики. Резонансный переход оказывается возможным благодаря тому, что колебания молекул сольватной ( гидратной) оболочки связаны с энергетическими изменениями, в ходе которых энергетический уровень электрона в растворе может стать одинаковым с его энергией в металле на уровне Ферми. В теории Герни учитываются лчшь колебания в направлении, нормальном к поверхности электрода, в ней не учитывается структура двойного электрического слоя и роль взаимодействия участников электрохимической реакции с электродом. Предполагается, что электрон туннелирует в раствор на расстояние, превышающее толщину двойного слоя. [25]
Первая теория элементарного акта, как уже отмечалось, была предложена Герни ( 1931), использовавшим существовавший тогда аппарат квантовой механики. Резонансный переход оказывается возможным благодаря тому, что колебания молекул сольватнон ( гидратной) оболочки связаны с энергетическими изменениями, в ходе которых энергетический уровень электрога в растворе может стать одинаковым с его энергией в металле па уровне Ферми. В теории Герни учитываются лчшь колебания в направлении, нормальном к поверхности электрода, в пен не учитывается структура двойного электрического слоя и роль взаимодействия участников электрохимической реакции с электродом. Предполагается, что электрон туннелирует в раствор па расстояние, превышающее толщину двойного слоя. [26]
Если учесть, что спектральные линии атома имеют частоты vrtfe, то становится очевидным, что мы получили с помощью аппарата квантовой механики те же характерные знаменатели ( v - v2), что и в классической теории дисперсии. [27]
Следует признать, что теория квантовомеханических измерений еще весьма далека от своего завершения; процессы второго типа все еще не получили должного отражения в аппарате квантовой механики. Это означает, что современная квантовая механика, несмотря на свою строгость и безусловную математическую красоту, скрывает в себе нерешенные проблемы, предопределяющие дальнейшее ее развитие как физической теории. [28]
Приступим к выполнению основной задачи данной главы - покажем, какое физическое содержание следует вложить в математический аппарат теории линейных операторов для того, чтобы превратить его в аппарат квантовой механики. [29]
Динер подчеркнул в своем выступлении, что в рамках квантовой механики довольно трудно определить понятие химической связи, поскольку химические связи относятся к индивидуальным молекулам, тогда как статистический аппарат квантовой механики оперирует с ансамблями частиц. А перейти от описания с помощью статистического ансамбля к индивидуальным характеристикам сравнительно легко лишь для стационарных состояний и величин, имеющих нулевые флуктуации. Такова энергия - стационарные состояния являются собственными значениями гамильтониана, а флуктуации равны нулю; в этом случае можно перейти от уровней энергий статистических ансамблей к уровням энергий индивидуальных молекул. С другой стороны, электронной плотности свойственны флуктуации; в этом случае необходимо использовать промежуточные объекты, минимизирующие эти флуктуации - такую роль и играют лоджии. [30]