Исследуемый - течение
Cтраница 1
Исследуемые течения, при полете тел в атмо сфере, так и в экспериментах, соответствуют режиму континуального течения ( Кп С 1), которое описывается системой уравнений Навье-Стокса. Появление в смеси при достаточно высоких температурах ионизованных компонентов при выполнении условия квазинейтральности и отсутствия заметного внешнего магнитного поля принципиально не меняет структуры уравнений Навье-Стокса. [1]
Для их получения нужно применить к системе уравнений исследуемого течения законы сохранения. [2]
Свойства переноса, содержащиеся в числе Le, относятся к данному месту исследуемого течения независимо от того, является ли это течение ламинарным или турбулентным. Конечно, эффективные значения коэффициента диффузии и коэффициента теплопроводности в турбулентном течении значительно больше, чем в ламинарном; однако эффект турбулентности должен привести число Льюиса к значению, очень близкому единице. [3]
 |
Отношение qm / q % в зависимости от положения источника в холмистой местности. [4] |
Кривые г) ( лс, z) const представляют собой линии тока исследуемого течения. [5]
С точки зрения кинематики невязкой жидкости помещенное тело не вносит заметных изменений в условия исследуемого течения. Между тем, как показывает опыт, в непосредственной близости от пластинки картина течения существенно меняется. Скорость на самой пластинке вследствие эффекта вязкости равна нулю. [6]
Особенно наглядно зоны циркуляции видны на рис. 1 ( верхняя половина рисунка), на котором изображены кривые, соответствующие определенным значениям функции тока исследуемого течения, построенные методом графического интегрирования профилей скорости. [7]
Рассмотрено сжатие идеального ( невязкого и нетеплопроводного) совершенного газа плоским, цилиндрическим или сферическим поршнем. Исследуемые течения описываются известными автомодельными решениями, включая решение с отраженной от плоскости, оси или центра симметрии ударной волной, которая останавливает сжимаемый поршнем газ. Выполненное в [1] сравнение нескольких способов неограниченной кумуляции ( НК) показало, что НК с отраженной ударной волной уступает по энергетическим характеристикам только неавтомодельной НК с изэнтропическим сжатием также из покоя в покой. С ростом показателя адиабаты 7 и при переходе от плоского случая к цилиндрическому и от цилиндрического к сферическому преимущества изэнтропической НК уменьшаются. Результаты для конечных степеней сжатия ( р - отношения pf / po плотностей сжатого pf и несжатого ро) газа в большей степени подтверждают эту тенденцию. Расчеты выполнены для разных 7 в широком диапазоне степеней сжатия. [8]
При исследовании влияния конечной скорости рекомбинации атомов на каталитической поверхности в аэрокосмических приложениях необходимо решать уравнения обтекания с соответствующими граничными условиями. Исследуемые течения, как при полете тел в атмосфере, так и в экспериментах, соответствуют режиму континуального течения ( Кп С 1), которое описывается системой уравнений Навье-Стокса. Появление в смеси при достаточно высоких температурах ионизованных компонентов при выполнении условия квазинейтральности и отсутствия заметного внешнего магнитного поля принципиально не меняет структуры уравнений Навье-Стокса. [9]
Для измерения поля показателя преломления исследуемого течения достаточно сделать две экспозиции спекл-поля на одну и ту же фотопластинку: одну - без фазового объекта, вторую - с объектом. На фотопленке будет зарегистрировано два спекл-поля, смешенных друг относительно друга. [10]
Как следует из рис. 2.28 6, в этом случае экспериментальные значения оказываются также значительно выше вычисленных. Это говорит о том, что для исследуемого течения нельзя рассчитывать теплообмен по (2.32) и (2.33) и, по-видимому, модель расчета теплообмена, предложенная в работах [91, 92], является более правильной и перспективной. Однако существуют сложности при расчете и экспериментальном определении пульсаций скорости, и эта задача во многих случаях оказывается значительно сложнее, чем непосредственное определение коэффициента теплообмена. [11]
Для определения направления потока можно пользоваться так называемым щупом - тонким зондом, на конце которого укреплена легкая нить. При достаточной скорости течения эта нить устанавливается довольно точно по направлению потока. Прощупывая весь поток таким зондом, можно легко получить отчетливую картину исследуемого течения. Для получения картины течения вблизи поверхности обтекаемого тела ( например, модели самолета или самолета в натуре) к поверхности прикрепляются на равных расстояниях друг от друга тонкие шерстинки. [13]
Ведь тангенциальные разрывы неустойчивы и избавление от них удаляет из исходной модели всегда присущий ей механизм возникновения неустойчивости. На самом лее деле указанная операция не только не мешает понять природу возникновения несимметрии исследуемых течений, а напротив помогает этому. Действительно, в результате неустойчивости тангенциальных разрывов вместо них образуются турбулентные зоны смешения. Такие устойчивые в ере днем зоны будут иметь место и при симметричном, и при несимметричном обтекании. Поэтому указанная неустойчивость, влияя на переходное значение параметра се, при котором симметричное решение становится неустойчивым ( или наоборот), вряд ли может играть роль механизма возникновения несимметрии. [14]
Схема (3.2.7) - (3.2.10) записана в декартовой системе координат. При ее рассмотрении в криволинейной недекартовой системе координат, в частности, в цилиндрической или сферической, возникают вопросы связанные с выбором того или иного способа дискретной аппроксимации интегральной формы уравнений в криволинейных координатах. При этом выделяется класс инвариантных разностных схем, которые основаны на специальном выборе аппроксимации, позволяющей сохранить те или иные дополнительные виды симметрии исследуемого течения. [15]
Страницы: 1 2