Cтраница 1
Источник энтропии связан с причинами, вызывающими необратимые процессы; они называются обычно термодинамическими силами. [1]
Источник энтропии связан с причинами необратимого процесса, с интенсивными величинами l) Fit которые называются термодинамическими силами. [2]
Источник энтропии ( 284) - возрастание энтропии при необратимых процессах, обусловленное превращением в теплоту работы, потерянной за счет неква-зистатического проведения процесса. [3]
Поскольку источник энтропии В - величина неотрицательная, то квадратичная форма положительно определена. [4]
При выводе источника энтропии мы будем достаточно близко следовать подходу де Гроота и Мазура [10] для изотропной жидкости. [5]
Ядерный парамагнетизм является источником энтропии ( неупорядоченности) вблизи 0 001 К; если уменьшить энтропию такого парамагнетика, то последующее размагничивание позволит достичь температур порядка 10 5 - 10 - 6 К. [6]
В таком случае не только полный источник энтропии является положительной величиной, но и существуют необратимые процессы или группы необратимых процессов, которые раздельно дают положительный вклад в полный источник энтропии. [7]
Таким образом, интенсивность источника энтропии является квадратичной формой термодинамических сил. Матрица феноменологических коэффициентов этой формы обладает замечательными свойствами. Эти свойства, сформулированные в виде теоремы взаимности Онзагера, позволяют уменьшить число независимых величин и связывают между собой различные физические эффекты. [8]
Правая часть (10.13) представляет собой источник энтропии в газе при переходе через сильный разрыв. [9]
Выясним теперь, при каком условии источники энтропии перестают продуцировать энтропию и распределение становится равновесным. [10]
Если имеются релаксационные процессы, то источник энтропии будет содержать дополнительный член, связанный с процессами релаксации. [11]
Выясним теперь, при каком условии источники энтропии перестают продуцировать энтропию и распределение становится равновесным. [12]
Производная функция диссипации D по времени равна интенсивности источника энтропии а, которая всегда положительна. [13]
В термодинамике необратимых процессов более удобно оперировать с источником энтропии, а не с потоком некомпенсированной теплоты, так как это позволяет рассматривать общий случай термически неоднородной системы, а не только изотермические процессы. [14]
Выражение, стоящее в правой части, есть плотность источников энтропии, и мы видим, что она отлична от нуля только в неравновесном состоянии, когда существуют теплопроводность и вязкость. [15]