Cтраница 2
Отметим, что в термодинамической теории необратимых процессов оперируют с источником энтропии или производством энтропии а ( это термины-синонимы), а не с потоком некомпенсированной теплоты. Это позволяет рассматривать общий случай термически неоднородной системы, а не только изотермические процессы. Кроме того, величину а можно однозначно связать со значениями термодинамических функций состояния в каждой точке неравновесной системы. [16]
Очевидно, что лемма 3 справедлива, даже если допустить существование источника энтропии на бесконечности. Если однако, допустить сток энтропии, то лемма 3 не выполняется. Смягчение предположения, описываемого условием (6.2), вызывает некоторое беспокойство, поскольку можно ожидать, что область на бесконечности не связана с необратимыми процессами, возникающими при обтекании газом твердого тела. [17]
Заметим, что математически разделение правой части уравнения (1.16) на поток и источник энтропии в (1.17) является неоднозначным. Однозначность достигается физическими требованиями: сг О и инвариантностью выражения (1.19) относительно преобразований Галилея. [18]
Заметим, что математически разделение правой части уравнения (13.16) на поток и источник энтропии в (13.17) является неоднозначным. Однозначность достигается физическими требованиями a 0 и инвариантностью выражения (13.19) относительно преобразований Галилея. [19]
Интенсивность отказов может быть значительной из-за определенного количества изделий с аномально большими интенсивностями парциальных источников энтропии. Такое положение может быть вызвано значительными величинами термодинамических сил. В качестве примеров это может быть вызвано большими значениями градиентов температур, потенциала, концентраций или скорости деформаций. Такое аномальное значение составляющих термодинамических сил может быть обнаружено методами интроскопии, замером ряда электрических параметров или другими методами технической диагностики. Таким образом, удается отбраковать потенциально ненадежные изделия. [20]
Интенсивность отказов может быть значительной из-за определенного количества изделий с аномально большими интенсивностями парциальных источников энтропии. Такое положение может быть вызвано значительными величинами термодинамических сил. [21]
В то же время ему можно придать форму уравнения баланса, выделив объемную плотность источника энтропии. [22]
Возможность такого описания обусловлена тем, что, как мы увидим ниже ( формула (94.43)), мощность источников энтропии, нарушающих справедливость соотношения (94.40), квадратична по градиентам, вследствие чего в первом приближении продуцированием энтропии можно пренебречь. [23]
Как уже подчеркивалось в (9.13) и (9.14), формулировка универсального критерия эволюции связана в основном с билинейным характером выражения для источника энтропии через потоки и обобщенные силы. Условие инвариантности (2.26) независимо от феноменологических соотношений позволяет выбрать совокупность потоков и сил, которая лучше всего подходит для этой цели. Поэтому можно ввести потоки / а, содержащие и уже рассмотренные кондуктивные потоки / а, и конвективные потоки, которые еще следует определить. [24]
В таком случае не только полный источник энтропии является положительной величиной, но и существуют необратимые процессы или группы необратимых процессов, которые раздельно дают положительный вклад в полный источник энтропии. [25]
Поэтому указанная система дополняется феноменологическими уравнениями, выраженными через параметры состояния, которые позволяют установить связь между необратимыми потоками и соответствующими термодинамическими силами, входящими в выражения для источника энтропии. [26]
Если в полученных также из (9.70) уравнениях (9.71) и (9.87) балансов общей массы и полной энергии источники массы и энергии отсутствовали в соответствии с законами сохранения, то в уравнении (9.97) последние три слагаемых в правой части уравнения составляют сумму источников энтропии. [27]
Если в полученных также из (9.70) уравнениях (9.71) и (9.87) балансов общей массы и полной энергии источники массы и энергии отсутствовали в соответствии с законами сохранения, то в уравнении (9.97) последние три слагаемых в правой Части уравнения составляют сумму источников энтропии. [28]
Природа добавочных источников энтропии неясна. [29]
Таким образом, слагаемые рх и р2 в уравнении (5.27) исчезают. Слагаемое рз не дает вклада в источник энтропии (5.21), поскольку оно сводится к трем равным диагональным компонентам. [30]