Линейный источник - тепло
Cтраница 1
Линейный источник тепла имеет равномерно распределенное тепло вдоль прямой и сконцентрировано оно в тонкой длинной призме с сечением бесконечно малой величины. [1]
Линейный источник тепла, совмещенный с термометром сопротивления или термопарой, требует осторожной работы в связи с тем, что он легко повреждается, поэтому для жестких материалов А. М. Бутовым разработан метод с плоским источником, который менее требователен и более долговечен. [2]
Линейный источник тепла имеет бесконечно малое поперечное сечение. Можно представить себе, что в этом случае тепло сконцентрировано в тонкой длинной призме с сечением бесконечно малой величины. [3]
В исследуемом образце размещают линейный источник тепла ( проволока диаметром 0 05 - 0 1 мм с малым температурным коэффициентом сопротивления), а на расстоянии г от пего - дифференциальную термопару. Начальная температура образца должна быть равна температуре окружающей среды Го, которая на всем протяжении опыта остается постоянной. Перед началом опыта необходимо задаться определенной длительностью импульса То. Для этой цели служит реле времени. Зависимость & TMaKC f ( t) регистрируется фотоэлектрическим самописцем типа Н373 - 1 с наименьшим пределом шкалы. Промежуточное пусковое реле предназначено для одновременного пуска через его нормально открытые контакты Kvi реле времени и подачи мощности на линейный источник тепла от источника постоянного напряжения. [4]
Пусть в бесконечном пространстве линейный источник тепла вносит в элемент объема в виде бесконечно длинной призмы с основанием dx dy и осью, расположенной параллельно оси z, количество тепла Q на единицу длины. [5]
Использование метода диффузии от системы линейных источников тепла для определения коэффициента Dt при нестационарном протекании процесса имеет свои особенности. Это связано, прежде всего, с необходимостью рассматривать в общем случае задачу в сопряженной постановке, так как процессы теплопереноса в теплоносителе и в стенках труб взаимосвязаны, а условия на границе с теплоносителем неизвестны. При использовании модели течения гомогенизированной среды удается избежать необходимости определения полей температур в стенках труб и заранее задать граничные условия, используя понятие коэффициента теплоотдачи, зависящего от граничных условий. Однако, как показали проведенные исследования стационарных трехмерной и осе-симметричной задач, коэффициент Dt, определенный для этих случаев течения, остается неизменным при прочих равных условиях. Поэтому при экспериментальном исследовании нестационарного тепломассопереноса в пучках витых труб целесообразно ограничиться рассмотрением только осесимметричной задачи. Такая задача решена впервые, поскольку все предыдущие исследования ограничивались использованием одномерного способа описания процессов нестационарного теплообмена в каналах, когда рассматривается течение с постоянной по сечению канала скоростью и температурой, которые изменяются только по длине канала. [6]
Зная уравнения температурных полей от линейных источников тепла (IV.40), (IV.41) и (IV.43), нетрудно получить, пользуясь зависимостью ( VII 1.1), значение Ку и соответствующие подынтегральные выражения, интегрирование которых затруднительно даже в простейшем случае - наплавки валика на продольную кромку полосы при действии быстродвижущегося линейного источника тепла. [7]
 |
Термомеханыческне кривые и кривые термостабнльности органических стекол. [8] |
Показатели определены импульсным методом с линейным источником тепла. [9]
Рассмотрим свободную внешней нагрузки нагреваемую линейным источником тепла бесконечную пластинку, обладающую цилиндрической анизотропией. Мощность источника тепла изменяется в начальный момент времени на некоторую величину - -, оставаясь в дальнейшем постоянной. [10]
Задача встречного прогрева решена для случая линейного источника тепла при граничных условиях первого рода. Получены аналитические зависимости для определения температуры вокруг трубопровода, величины теплопотерь, внешнего коэффициента теплоотдачи, времени прогрева и необходимого объема теплоносителя. [11]
Цилиндрические волны могут возникнуть в случае линейного источника тепла или линейного центра расширения - сжатия и в неограниченной термоупругой среде с цилиндрической полостью, на границе которой задан нагрев, давление или деформация, распределенные осесимметричным образом. [12]
Зависимость ( Ю-5) относится к мгновенно действующему линейному источнику тепла и определяет закономерность изменения температуры во времени t после момента действия источника. [13]
 |
Принципиальная схема рабочей камеры низкотемпературной установки для комплексного исследования теплофизических свойств материалов. [14] |
При реализации метода в исследуемом образце размещают линейный источник тепла ( проволока диаметром 0 05 - 0 1 мм с малым температурным коэффициентом сопротивления), а на расстоянии Го от него - дифференциальную термопару. [15]
Страницы: 1 2 3 4