Cтраница 3
На поверхности полуограниченного тела, движущегося в направлении оси х с постоянной скоростью v, действует линейный источник тепла qL; теплообмен на поверхности тела отсутствует; начало координат совпадает с источником тепла. [31]
Определение теилофизических характеристик различных веществ методом цилиндрического зонда основывается на аналитическом описании температурного поля, создаваемого действием постоянного бесконечно длинного линейного источника тепла в неограниченной среде. [32]
Наконец, в § 3.11 рассматривается задача о нестационарном плоском осесимметричном температурном поле в длинном цилиндре, вызванном линейным источником тепла, расположенным на его оси. Во всех рассмотренных задачах теплопроводности теплофизические характеристики считаются постоянными величинами. [33]
В этой и предыдущих главах рассматривались свободноконвек-тивные течения около одиночных тел - одной пластины, одного цилиндра или одного линейного источника тепла. Но во многих представляющих практический интерес случаях одновременно образуется несколько течений или течения взаимодействуют с соседними поверхностями. Такие условия могут возникать в системах рассеивающих тепло элементов электронных схем, между элементами производственных технологических установок, в системе нагревателей, погруженных в жидкую среду. Техническая сторона таких задач переноса тепла состоит в оптимизации явлений взаимодействия в соответствии с конкретными целями проектирования. [34]
В этой и предыдущих главах рассматривались свободноконвек-тивные течения около одиночных тел - одной пластины, одного цилиндра или одного линейного источника тепла. Но во многих представляющих практический интерес случаях одновременно образуется несколько течений или течения взаимодействуют С соседними поверхностями. Такие условия могут возникать в системах рассеивающих тепло элементов электронных схем, между элементами производственных технологических установок, в системе нагревателей, погруженных в жидкую среду. Техническая сторона таких задач переноса тепла состоит в оптимизации явлений взаимодействия в соответствии с конкретными целями проектирования. [35]
Тогда задача сводится к движению по поверхности х 0 полупространства со скоростью У ( т) в направлении оси ОУ линейного источника тепла у переменной интенсивности. [36]
Зависимости (4.20) и (4.21) получены при следующих допущениях: грунт однородный и изотропный, его теплофизические параметры постоянны; труба принималась за линейный источник тепла. [37]
Применение полученных решений иллюстрируется примерами определения тепловых напряжений в длинном сплошном цилиндре при конвективном теплообмене между его поверхностью и средой и воздействии линейного источника тепла, расположенного на оси цилиндра. [38]
Так же как и при нагреве точечным источником тепла полубесконечного тела, рассмотрим квазистационарное температурное поле для случая нагрева пластины толщиной б линейным источником тепла, расположенным по оси г и равномерно распределенным по толщине. [39]
Данный метод определения теплофизических характеристик [154] основывается на решении двумерного уравнения теплопроводности для неограниченного тела в случае действия в нем в течение времени TO кратковременного линейного источника тепла. [40]
Кроме того, если направление х выбрано таким образом, что производная / существенно положительна, величина Q ( x) при N О должна быть постоянна в случае линейного источника тепла, расположенного в точке х 0, или возрастать, если ниже по потоку, скажем, при у 0, осуществляется подвод энергии. [41]
Кроме того, если направление х выбрано таким образом, что производная / существенно положительна, величина Q ( x) при N 0 должна быть постоянна в случае линейного источника тепла, расположенного в точке х - 0, или возрастать, если ниже по потоку, скажем, при у 0, осуществляется подвод энергии. [42]
Применим метод источников для расчета температурных режимов электрической дуги переменного тока цилиндрической формы, Поставим следующую задачу: В неограниченном пространстве, начиная с момента времени / 0, действует непрерывный линейный источник тепла переменной мощности Ря. Теплофизические свойства газа неизменны с температурой. [43]
При электрошлаковой сварке с порошкообразным присадочным металлом ( ППМ), которая находит все большее применение в промышленности вследствие резкого увеличения скорости сварки по сравнению с обычной электрошлаковой сваркой, термические циклы рассчитываются по схеме одного линейного источника тепла, движущегося в пластине. [44]
При электрошлаковой сварке с порошкообразным присадочным металлом ( ППМ), которая находит все большее применение в промышленности вследствие резкого увеличения скорости сварки по сравнению с обычной электрошлаковой сваркой, термические циклы рассчитываются по схеме одного линейного источника тепла, движущегося в пластине. [45]