Длина - термализация
Cтраница 1
Длина термализации сильно зависит от длины волны возбуждающего излучения, Она уменьшается от 70 Л при 400 нм до 8 4 А при 620 нм. Соответственно квантовый выход ( или количество зарядов, образованных при поглощении одного фотона) изменяется с величиной внешнего электрического поля: от 0 5 при высоких полях ( ] 09 В / см) до Ю-4-Ю-5 при низких полях и длине волны падающего излучения 620 им. Таким образом, вероятность рекомбинации свободных носителей со своими ионами заметно изменяется лишь в довольно сильных электрических полях. [1]
Понятие длины термализации чрезвычайно полезно для качественного суждения о характере решения большинства задач о переносе излучения в частотах линий. Значение it определяет радиус своего рода сферы влияния точечного источника, в пределах которой происходит размазывание первоначального возбуждения. [2]
Труднее вычислить длину термализации электрона г0, так как для этого необходимо знание механизмов потерь его энергии. Такой электрон должен термализоваться примерно за 66 соударений [61], пройдя при этом по прямой около 40 А. По экспериментальной оценке Брауна и Чанса [13], длина термализации электрона в антрацене равна - 60 А, откуда следует, что только немногие субколебательные электроны могут уйти на расстояния, большие критического радиуса. Этим и объясняются низкие значения квантового выхода ионизации, наблюдаемые в эксперименте. Более подробно вопросы, связанные с определением длины термализации электрона, будут рассмотрены в разд. [3]
Различие между длиной термализации и длиной пробега рассмотрено в разд. В литературе, рассматривающей термализацию субэкситонных электронов в жидкостях, часто вместо термина длина термализации употребляют термин длина пробега или пробег. Следует иметь в виду, что в литературе, цитируемой в данной главе, эти термины употребляются как равноправные. [4]
Результат, полученный для длины термализации г0 83 А, представлен кривой II на рис. 3.2.6. Как можно видеть, зависимость эффективности разделения носителей от напряженности электрического поля в больших полях перестает быть линейной и в конце концов насыщается. Для меньших г0, например порядка 40 А, насыщение происходит при больших напряженностях поля. [5]
Это значение намного превышает длину термализации, что указывает на важную роль внешнего электрического поля в процессе разделения зарядов. До сих пор считалось, что длина термализации не меняется с температурой, но это предположение не является абсолютно строгим. К примеру, можно предположить, что существует распределение длин термализации, и экспоненциальный хвост этого распределения при больших / заходит за кулоновский радиус захвата гс. [6]
Интересно, что с уменьшением длины термализации предсказания модели Онзагера для случаев I и II сближаются - это показано на рис. 3.2.6. Такое поведение и следует ожидать, так как уменьшение длины термализации сближает картину отрыва электрона с той, что наблюдается при термической диссоциации. [7]
Можно сказать, что физический смысл длины термализации ( 76) заключается в следующем: это расстояние, на котором рожденный фотон гибнет в результате непереизлучения в линии или поглощения на пути. Расстояние это безразмерно, так как измеряется в длинах свободного пробега фотрнов в центре линии. Физический смысл произведения т ясен: это расстояние, измеренное в средних длинах свободного пробега фотона в континууме. [8]
Таким образом, при почти консервативном рассеянии длина термализации т и толщина пограничного слоя ть есть величины о / того порядка. [9]
При изучении проводимости жидких углеводородов еще одним важным параметром является длина термализации инжектированных электронов; процесс термализации носителей в антрацене был рассмотрен в разд. [10]
Кроме того, предполагается ( см. рис. 3.2.14), что длина термализации г, определяемая выражением (3.2.1.20), зависит только от энергии квантов. Недавно Си-линьш и др. [91] показали, что в тетрацене и пентацене при возбуждении их вблизи порога собственной фотоионизации Ф0, л - f ( hv F, Т), причем в пентацене эта зависимость более выражена, чем в антрацене и тетра-цене. В пентацене характер влияния F на / резко меняется с длиной волны возбуждающего света. При 2 2 эВ / не зависит от приложенного поля. При 2 6 эВ г 85 А при 105 В / см, 50 А при 103 В / см и 58 А при 104 В / см. Возрастание влияния внешнего электрического поля F с увеличением энергии квантов света связывается с увеличением времени термализации, что в свою очередь увеличивает время действия электрического поля. Длина термализации меняется также и с температурой, характер этой зависимости близок к тому, который представлен на рис. 4.4.20 для поли-диацетилена. [11]
 |
Температурная зависимость. [12] |
Здесь г01 - зависящая, а г00 - независящая от температуры составляющие длины термализации. Значение г01 близко к расстоянию между повторяющимися мономерными звеньями в полимерной цепи, равному 4 9 А. Полученное значение энергии активации указывает на то, что рассеяние происходит в основном на низкоэнергетических молекулярных колебаниях. [13]
Величина Л, введенная здесь формально, близка к шейся разными авторами длине термализации, о которой речь далее. [14]
Вывод о том, что увеличение температуры приводит к возрастанию начального квантового выхода Ф0, но не влияет на длину термализации г0, весьма необычен и заслуживает более подробного рассмотрения; при этом основное внимание следует уделить длине термализации и кулоновскому радиусу захвата. Предположим на мгновение, что таким состоянием является колебательно-возбужденный эксиплекс. Величина Ф0 в этом температурном интервале практически удваивается, и понять, как такое значительное изменение Ф0 может быть результатом столь малого увеличения тепловой энергии, весьма непросто. [15]
Страницы: 1 2 3 4