Длина - термализация
Cтраница 2
Численные оценки величин в формуле ( 280) показывают, что учет рекомбинационных потоков с верхнего уровня может существенно уменьшить интенсивность источников излучения и уменьшить длину термализации континуума. Действительно, интенсивность этих процессов, описываемых в ( 279) в приближении Бибермана-Холстейна, зависит от вероятности вылета ( или гибели в процессах поглощения) резонансных квантов. Последняя величина зависит от числа пробегов резонансного излучения на длине термализации континуума. Если введенное в ( 280) отношение S приближается к единице, то источники излучения ( тормозные и фоторекомбинационные на верхних уровнях) в области континуума эффективно снижаются, а выходящее излучение уменьшается приближенно в - ( 1 - 6) раз. При этом фотоны, рожденные в глубоких горячих областях плазмы за порогом континуума, за счет эффекта дробления фотонов в процессах некогерентного рассеяния перерабатываются в линии и континуумы с меньшей энергией. Образующиеся резонансные кванты либо выносятся из плазмы, либо участвуют в дальнейших процессах термализации при энергиях меньших пороговой. Для доплеровского механизма уширения линий, как показывают оценки, величина S С 1 на длине термализации континуума, и влияние линий не должно быть существенным при формировании излучения в лаймановском континууме. Это условие может осуществиться при увеличении ширины линии, несмотря на относительно большое число пробегов резонансного излучения на длине термализации. При этом ширина спектра резонансного излучения остается малой по сравнению с пороговой энергией континуума и на условие лучистого равновесия практически не влияет. [16]
Как было выяснено в § 4.5, при рассеянии в средах без поглощения в непрерывном спектре ( Р 0) существует некоторая характерная длина - так называемая длина термализации, являющаяся мерой оптического расстояния от места рождения кванта до места его гибели. Определение длины термализации, использованное в § 4.5, очевидным образом обобщается на среды с поглощением в непрерывном спектре. [17]
Интересно, что с уменьшением длины термализации предсказания модели Онзагера для случаев I и II сближаются - это показано на рис. 3.2.6. Такое поведение и следует ожидать, так как уменьшение длины термализации сближает картину отрыва электрона с той, что наблюдается при термической диссоциации. [18]
Вывод о том, что увеличение температуры приводит к возрастанию начального квантового выхода Ф0, но не влияет на длину термализации г0, весьма необычен и заслуживает более подробного рассмотрения; при этом основное внимание следует уделить длине термализации и кулоновскому радиусу захвата. Предположим на мгновение, что таким состоянием является колебательно-возбужденный эксиплекс. Величина Ф0 в этом температурном интервале практически удваивается, и понять, как такое значительное изменение Ф0 может быть результатом столь малого увеличения тепловой энергии, весьма непросто. [19]
Заметим, что если определить тем же способом величину для монохроматического рассеяния, то согласно формуле ( 58) ц3 главы 3 получится ть - 1 / / 3 ( 1 - Л) - 1 / &, что согласуется с птотикой ( 74) при 7 1 - Таким образом, при рассеянии с ППЧ прямоугольном профиле или обращающемся в нуль на конечно расстоянии с aei 1 ( тогда 7 - 1) длина термализации возрас. [20]
Как было выяснено в § 4.5, при рассеянии в средах без поглощения в непрерывном спектре ( Р 0) существует некоторая характерная длина - так называемая длина термализации, являющаяся мерой оптического расстояния от места рождения кванта до места его гибели. Определение длины термализации, использованное в § 4.5, очевидным образом обобщается на среды с поглощением в непрерывном спектре. [21]
Общий вывод, который можно сделать из приведенных только что результатов, сводится к следующему. При почти консервативном рассеянии длина термализации очень чувствительна к поведению коэффициента поглощения в крыльях линии. Чем медленнее убывает коэффициент поглощения в крыльях, тем больше длина термализации. Насколько велико влияние различий в коэффициенте поглощения, можно судить по такому примеру. Таким образом, различие достигает многих порядков. Однако и сейчас еще приходится иногда встречаться с одной очень распространенной в недавнем прошлом ошибкой. Длину термализации отождествляют с диффузионной длиной не только при монохроматическом рассеянии ( что вполне допустимо при порядковых оценках), но и при рассеянии в частотах линий с любым коэффициентом поглощения, что уже совершенно недопустимо. К каким огромным ошибкам это может приводить, мы только что видели. [22]
 |
К определению длины термализации tt ( кривые схематические. [23] |
Иначе говор я, это есть некоторое среднее расстояние от места первичного возбуждения атома до того места, где энергия, затраченная на возбуждение, превращается в тепло. Эта единица длины называется длиной термализации. Определяется она следующим образом. [24]
Это значение намного превышает длину термализации, что указывает на важную роль внешнего электрического поля в процессе разделения зарядов. До сих пор считалось, что длина термализации не меняется с температурой, но это предположение не является абсолютно строгим. К примеру, можно предположить, что существует распределение длин термализации, и экспоненциальный хвост этого распределения при больших / заходит за кулоновский радиус захвата гс. [25]
Горячие электроны могут быть легко созданы путем бомбардировки антрацена высокоэнергетическими электронами. Для электронов с энергией - 10Q эВ длина термализации имеет порядок 100 А. Перед термализацией электрон находится в горячем состоянии. Установлено, что в течение основной части процесса термализации энергия электрона находится в так называемом субэкситон-ном диапазоне энергий ( 0 2 - 0 4 эВ), в котором электрон теряет энергию в квазиупругих столкновениях с молекулами ( см. разд. [27]
 |
Зависимость эффективности Ф фотогенерации носителей в ПВК от длины волны возбуждающего света X. Температура 296 К, напряженность электрического поля 2 0 105 В /. [28] |
В настоящее время не существует объяснения вида спектра возбуждения фотопроводимости, показанного на рис. 6.5.36. В свете предполагаемого существования промежуточных эксиплексных состояний можно рискнуть предложить механизм, объясняющий наблюдаемую зависимость. Это условие необходимо, поскольку, как следует из рис. 6.5.47, длина термализации свободной дырки зависит, по-видимому, от энергии квантов возбуждающего света. [29]
Различие между длиной термализации и длиной пробега рассмотрено в разд. В литературе, рассматривающей термализацию субэкситонных электронов в жидкостях, часто вместо термина длина термализации употребляют термин длина пробега или пробег. Следует иметь в виду, что в литературе, цитируемой в данной главе, эти термины употребляются как равноправные. [30]
Страницы: 1 2 3 4