А-резонанс - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1
Самый верный способ заставить жену слушать вас внимательно - разговаривать во сне. Законы Мерфи (еще...)

А-резонанс

Cтраница 1


А-резонансы упрощенно описываются как независимые голые стабильные элементарные частицы. Пионная конденсация не принимается во внимание ( см. разд.  [1]

Наличие А-резонанса и небольшая средняя длина свободного пробега сразу же приводят к ряду следствий для полных и дифференциальных пион-ядерных сечений, которые мы сейчас опишем.  [2]

Наличие а-резонанса частот обусловливает то, что аномалия Делоне D становится медленной угловой переменной.  [3]

В области А-резонанса 7о / 2fu, что в среднем близко к т, и поэтому / и мало. Большая передача импульса, переносимая пионом, выделяет относительно малые расстояния г. Матричный элемент (4.58) полностью определяется поведением г - 3 тензорных сил AN - NN. Никакой проблемы с расходимостью здесь не существует, но вычисление, основанное на уравнении (4.58) с использованием взаимодействия (4.59) с точечноподобными N и Д, очень сильно завышает сечение a ( jf d - рр) ( см. рис. 4.11), хотя форма сечения уже имеет правильный вид.  [4]

Такая особенность связана с А-резонансом, который находится в этом канале. Все другие объемы рассеяния - отталкивающие.  [5]

Эта формула снова ясно показывает значимость А-резонанса. На самом деле, удивительно, что полное сечение ао и коэффициент при полиноме Лежандра аг в области резонанса почти одинаковы и по величине, и по форме.  [6]

Малая длина свободного пробега пиона в области А-резонанса приводит к ярко выраженной картине дифракции Фраунгофера в упругом рассеянии на ядрах.  [7]

Важное наблюдение из рис. 7.7 состоит в резком уменьшении параметров неупругости t ] L при переходе от низких энергий в область А-резонанса. Большая доля сечения реакции в полном пион-ядерном сечении очевидна также из рис. 7.8: сечение реакции ot в резонансной области энергий составляет доминирующую часть полного сечения.  [8]

Пионные явления в ядрах определяются физическими особенностями jrN - рассеяния в области около порога, с одной стороны, и в области А-резонанса, с другой. Цель данной главы состоит в описании этих явлений на языке пиона, нуклона, А ( 1232) и / э-мезона в качестве основных степеней свободы.  [9]

10 Парциальные волны в реакции nd NN с 1л s 2. [ д - орбитальный угловой момент относительного движения пары nd. Приведены квантовые числа пары NN и ее орбитальный угловой момент L. Соответствующие этим волнам комплексные амплитуды а в обозначениях Мандла и Редже ( Mandl and Regge, 1955 даны в четвертой колонке. Доминирующими являются амплитуды с In - О, 1. [10]

Поэтому конечные нуклоны должны быть в синглетном состоянии, и возможны только состояния So и D2 - s - и р-волновые вклады доминируют вплоть до области возбуждения А-резонанса в л: М - канале. Сопоставление индекса различным каналами указано в таблице.  [11]

12 Диаграммы Аргана для центральных парциальных волн в упругом. [12]

Исследование диаграмм Аргана системы л - 16О для центральных парциальных волн с L 3 на рис. 7.9 показывает, что, как и отмечалось ранее, все эти волны становятся весьма неупругими в области А-резонанса. Волна с L - 0 почти полностью поглощается в этой области. Все другие парциальные волны дают характерные траектории подобной формы с движением против часовой стрелки; с ростом L они пересекают ось Re ( qFi) 0 при все более высоких энергиях.  [13]

Феноменологический анализ пион-ядерных данных в предыдущем разделе дает ясное и последовательное доказательство того, что А ( 1232) играет заметную роль в ядрах, хотя и имеются важные механизмы затухания, специфичные для многочастичной ядерной системы. Центральная роль А-резонанса подтверждается независимо и экспериментами с другими начальными частицами.  [14]

15 Объемы рассеяния, вычисленные в борновском приближении и. [15]



Страницы:      1    2