Cтраница 2
Примем сейчас модель, в которой А ( 1232) - изобара ( / / 3 / 2) представляет собой самостоятельный вид бариона в дополнение к нуклону. В этой модели предполагается, что внутренняя структура А-резонанса не проявляется: не важно, связана ли эта структура с пион-нуклонной динамикой или с кварковой физикой. [16]
В противоположность пиону, фотоны свободно проникают во внутрь ядра. Это исключает сильное экранирование из-за многократного рассеяния, знакомое по пионным взаимодействиям, поэтому сечение оказывается пропорциональным массовому числу А, что будет подробно рассмотрено в разделе 8.8. Сечения оул / А на один нуклон, представленные на рис. 7.11, ясно показывают существование А как в легких, так и в тяжелых ядрах. А-резонанс проявляется при энергиях, близких к положению свободной Л ( 1232) - изобары, однако распространяется на более широкую область энергий. [17]
Константа вычета Re Рла ( тя) определяется вещественной частью длины рассеяния ала, которая и составляет главную экспериментальную неопределенность. Ее величина равна Re Р ( тл) ( - 0 08 0 01) Фм. Из этого рассмотрения получается экспериментальная величина для ReFji ( u), показанная на рис. 4.4. Как и для полного сечения, в этом случае хорошим приближением является уже сумма амплитуд на нейтроне и протоне. Основная поправка опять происходит от движения нуклона. Двукратное рассеяние дает положительный вклад выше А-резонанса и отрицательный - ниже Д - резонанса. [18]