Длина - волна - возмущение
Cтраница 3
В заключение рассмотрим наиболее интересный вопрос об устойчивости деформаций тонкостенного цилиндра с периодическим возмущением поверхности, таким, что длина волны возмущения и толщина стенки цилиндра являются величинами одного порядка. [31]
В тех случаях, когда зона теплоподвода, в которой происходят значительные колебания тепловыделения, велика по сравнению с длиной волны возмущения, можно ввести несколько поверхностей разрывов 2, соответствующих долям зоны а и отстоящим на должных расстояниях друг от друга. Такой же прием применим и в случае, когда колебания тепловыделения имеют место не в одной короткой зоне, а в двух или трех, удаленных на заметное расстояние друг от друга. [32]
В том случае, когда степень неоднородности двухфазной смеси ( размер частиц дисперсной фазы и расстояние между частицами) меньше длины волны возмущения, по отношению к волне среда ведет себя как непрерывная. При распространении акустических волн в однофазной среде имеет место явление дисперсии, проявляющееся в зависимости скорости звука от частоты звуковой волны. [33]
В своей работе он использовал понятие вакуума: на высотах, где средняя длина свободного пробега / молекул нейтрального газа превышает длину волны возмущения L, среда рассматривается как вакуум. Таким образом, для высот, где / С L, применимы обычные уравнения сплошной среды. Тогда эффективная свободная поверхность атмосферы находится на высоте г Я, где l L. Это значит, что эффективная высота атмосферы зависит от длины волны возмущения. Строго говоря, в пределах этого переходного слоя должны применяться уравнения Больцмана. При d L слой ведет себя в основном как область с большой вязкостью, где волны с периодами меньше 10 мин быстро затухают. Другое соображение состоит в том, что на высотах, рассматриваемых здесь, из-за большой ионизации могут происходить гидромагнитные взаимодействия. Следовательно, можно считать, что атмосфера является некоторым окном для поверхностных гравитационных волн с периодами от 10 до 200 мин. [34]
Как уже говорилось, теория Л. Д. Ландау имеет асимптотический характер - при стремлении к бесконечности числа Рейнольдса, построенного по-нормальной скорости пламени и длине волны возмущения. [35]
Обозначим через / - характерное расстояние между частицами; Со - скорость распространения возмущений в среде; ш - характерную частоту исследуемого процесса; Я - длину волны возмущения. [36]
Уравнение (3.11) содержит кроме заданной функции U ( у) еще три параметра с, a, R; два из них: а и R характеризуют длину волны возмущения и число Рейнольдса основного потока соответственно и суть величины действительные; третий - с - может быть, вообще говоря, комплексной величиной. [37]
Таким образом, если пожелать свести амплитуду возмущения тепловыделения к нулю, надо разбить процесс горения так, чтобы он происходил в двух плоскостях, отстоящих друг от друга на половину длины волны возмущения энтропии, и, кроме того, потребовать, чтобы в указанных сечениях сгорали равные доли топлива. Полученный результат вполне естествен, именно таким должен быть процесс горения, чтобы в каждый момент времени избыток тепла ( против среднего значения), выделяющийся в том сечении, где находится богатая смесь, компенсировался недостатком тепловыделения в сечении, которое пересекает бедная смесь. [38]
Некоторые особенности, возникающие при учете гравитации, очевидны. Пока длина волны возмущений мала, среда очень напоминает идеальный газ, в котором распространяются обычные акустические волны. По мере увеличения длины волны влияние гравитации начинает ощущаться все сильнее. Волны становятся все более медленными, а при X Хл перестают распространяться совсем. В этот момент их энергия самогравитации сравнима с тепловой. [40]
Как показывают результаты многочисленных надежных измерений, проведенных в вертикальных естественноконвективных течениях различного типа, эти утверждения справедливы в отношении трех величин: Ф, s и а. Что касается длины волны возмущения А, то она значительно изменяется при распространении возмущения по потоку. [41]
 |
Зависимость максимального значения мнимой части частоты от z - компоненты волнового вектора. [42] |
Для того чтобы определить толщину слоя жидкости, в котором неустойчивость всплывания пузырей не успевает проявиться, используем допущение рассматриваемой модели барботажного слоя о том, что в физически малом объеме газожидкостной смеси находится достаточно большое число пузырьков газа. Следовательно, длина волны возмущения должна быть много больше расстояния между пузырьками газа. Это, в свою очередь, ограничивает сверху значения k, и ( Im м) ич. [43]
Опасной а легко развивающейся деформацией шнура в этих условиях будет такая, при которой шнур, изогнувшись но винтовой силовой линии, пролезет между силовыми линиями магнитного поля, не искривляя их. Иными словами, опасная длина волны возмущения К совпадает с шагом винтовой линии. Коротковолновые возмущения с К h оказываются стабилизированными. В прямом шнуре неограниченной протяженности длина волны возмущения ничем не лимитируется и винтовые неустойчивости будут свободно развиваться. Для тороидального шнура ( замкнутые магнитные ловушки) длина возмущения не может превышать длину тора L. [44]
При малых временах t длина волны возмущения на поверхности пламени невелика и существенным оказывается стабилизирующее влияние искривлений на скорость распространения пламени. Поэтому начальные возмущения затухают. При увеличении размера пламени растут и размеры возмущений, что способствует возникновению неустойчивости, обнаруженной Л. Д. Ландау, - возмущения вновь начинают нарастать. [45]
Страницы: 1 2 3 4