Cтраница 2
Как уже отмечалось, роль дифракции в оптических системах формирования изображения как его промежуточного шага составляет основное содержание гл. В связи с этим следует заметить, что картина дифракции Фраунгофера, определяемая объектом ( таким, как рассматриваемая здесь апертурная маска), наблюдается в плоскости, где в качестве объекта формируется изображение источника ( см. рис. 1.7); типичным примером является картина, получаемая при наблюдении уличного фонаря через занавеску. С помощью понятия сопряжения, имеющего тот же смысл, что и в геометрической оптике ( где рассматривается изображение, формируемое в плоскости, сопряженной объекту) картина дифракции Фраунгофера рассматривается в плоскости, сопряженной источнику излучения. [16]
Дифракционная решетка Pi ( рис. 192), расстояние s которой до линзы больше фокусного, освещается параллельным пучком лучей. Линза L создает в плоскости Рг, расстояние s которой от линзы определяется соотношением (23.366), действительное перевернутое изображение решетки, состоящее из темных и светлых полос с достаточно резкими границами. Резкость границ зависит от ширины щелей и непрозрачных, промежутков между ними: чем больше ширина, тем резче граница. В фокальной плоскости F линзы создается картина дифракции Фраунгофера на решетке. Если эта поверхность воображаемаяч и лучи беспрепятственно проходят дальше, то в плоскости Рг образуется изображение решетки. [17]