Картина - линия - ток
Cтраница 2
Вследствие полного обтекания картина линий тока оказывается совершенно симметричной как относительно прямой, проходящей через точки А и В, так и относительно прямой, проходящей через точки С и D. Следовательно, результирующая сил давления на поверхность цилиндра ( которая при отсутствии вязкости могла бы обусловить лобовое сопротивление), очевидно, будет равна нулю. Такой же результат получается и для тел другой формы. [16]
 |
Профили концентрации и температуры при горении метанола вдоль вертикальной поверхности. ( С разрешения авторов работы. 1971, Combustion Institute. [17] |
Были получены также картины линий тока типа показанной в физических координатах на рис. 6.8.5. Демаркационная линия, названная линией сходимости, отделяет течение, начинающееся на стенке, от течения, образующегося вследствие подсасывания жидкости окружающей среды. В области между стенкой и линией сходимости конвекция способствует диффузии паров горючего наружу, но она противодействует диффузии за линией сходимости. Было установлено, что параметр В является доминирующим химическим параметром при определении скорости горения. [18]
 |
Картина линий тока в круглой турбулентной свободной струе. [19] |
На рис. 24.9 изображена картина линий тока в струе. С боков струя увлекает за собой покоящуюся жидкость, вследствие чего количество жидкости, которое несет струя, увеличивается по мере удаления от отверстия. [20]
На рис. 175 показана картина линий тока, полученная Дж. [21]
На рис. 52 показаны картины линий тока источника и стока, находящегося в точке О плоскости, что соответствует особой точке уравнения ( 6) - узлу; через эту точку проходит бесчисленное множество линий тока, а скорость в точке О равна бесконечности. С точки зрения теории дифференциальных уравнений этой особенности поля скоростей соответствует особая точка - фокус. Скорость в точке О равна бесконечности. Как показано на рисунке, внешний по отношению к кругу поток соответствует обтеканию круга, а внутренний - течению внутри крута, обусловленному наличием в точке О особенности - диполя. В точках А к В скорости потока равны нулю, в точке О - бесконечности. Точка О аналогична узлу с интегральными кривыми, имеющими в точке О общую касательную. [22]
На рис. 52 показаны картины линий тока источника и стока, находящегося в точке О плоскости, что соответствует особой точке уравнения ( 6) - узлу; через эту точку проходит бесчисленное множество линий тока, а скорость в точке О равна бесконечности. С точки зрения теории дифференциальных уравнений этой особенности поля скоростей соответствует особая точка - фокус. Скорость в точке О равна бесконечности. Как показано на рисунке, внешний по отношению к кругу поток соответствует обтеканию круга, а внутренний - течению внутри круга, обусловленному наличием в точке О особенности - диполя. В точках А к В скорости потока равны нулю, в точке О - бесконечности. Можно заметить, что точки А к В являются седлообразными особыми точками, через каждую из них проходят только две интегральные кривые. Точка О аналогична узлу с интегральными кривыми, имеющими в точке О общую касательную. [23]
На рис. 59 показаны картины линий тока источника и стока, находящегося в точке О плоскости, что соответствует особой точке уравнения ( 6) - узлу; через эту точку проходит бесчисленное множество линий тока, а скорость в точке О равна бесконечности. С точки зрения теории дифференциальных уравнений этой особенности поля скоростей соответствует особая точка - фокус. Скорость в точке О равна бесконечности. Как показано на рисунке, внешний по отношению к кругу поток соответствует обтеканию круга, а внутренний - течению внутри круга, обусловленному наличием в точке О особенности - диполя. В точках А и В скорости потока равны нулю, в точке О - бесконечности. Можно заметить, что точки А к В являются седлообразными особыми точками, через каждую из них проходят только две интегральные кривые. Точка О аналогична узлу с интегральными кривыми, имеющими в точке О общую касательную. [24]
На рис. 146 дана картина линий воздушного тока у поверхности двускатной кровли. [25]
 |
Картина линий тока стационарного вторичного течения в окрестности колеблющегося круглого цилиндра. [26] |
На рис. 15.7 изображена картина линий тока стационарного вторичного течения около цилиндра, совершающего колебания в горизонтальном направлении. На рис. 15.8 показан снимок течения около такого цилиндра, помещенного в бак с водой. Снимок сделан фотокамерой, двигавшейся вместе с цилиндром. Для придания видимости движению поверхность воды была обсыпана металлическими блестками. Эти блестки, увлеченные течением, получились на фотографии, вследствие очень длительной экспозиции, в виде широких полос. Мы видим, что вода притекает к цилиндру сверху и снизу и оттекает от него в обе стороны в направлении, в котором происходят колебания. [27]
 |
Обтекание цилиндра идеальной жидкостью.| Возникновение подъемной силы Y при обтекании идеальной жидкостью несимметричного тела. [28] |
Теорема Бернулли позволяет по картине линий тока судить о давлении в разных точках потока. Следовательно, результирующая сил давления на поверхность цилиндра ( которая в отсутствие вязкости могла бы обусловить лобовое сопротивление) будет равна нулю. Как уже отмечалось, такой же результат получается и для тел любой ( в том числе и несимметричной) формы. Этот вывод касается только лобового сопротивления. Подъемная сила, равная нулю для симметричных тел ( см., например, рис. 43.1), для несимметричных тел отлична от нуля. [29]
Движение жидкости, при котором картина линий тока не изменяется, называют установившимся или стационарным. В противном случае движение называют неустановившимся или нестационарным. Нетрудно убедиться в том, что при установившемся движении линии тока являются в то же время и траекториями частиц. [30]
Страницы: 1 2 3 4