Картина - течение
Cтраница 1
Картина течения в закризисной области, естественно, во многом определяется физической обстановкой перед наступлением кризиса - расходом жидкости в пленке, интенсивностью испарения жидкости, уносом жид-1 кости из пленки пузырьками пара, механическим уносом капель, диффузией капель жидкости из ядра потока к пленке. [1]
Картины течения, аналогичные описанной выше для системы с переносом тепла и соли, наблюдаются и в жидкостях, в которых два и более стратифицированных химических компонента имеют различные молекулярные коэффициенты переноса. Компоненты могут вносить противоположные вклады в градиент плотности по вертикали. Для описания всех подобных течений применяется термин двойная диффузионная конвекция. [2]
Картина течения около находящейся в пучке трубы зависит от числа Рейнольдса. В области малых значений Re, так же как и на одиночной трубе, формируется ламинарный пограничный слой, который отрывается при Ф 90, а за трубой образуются вихри. Межтрубное пространство занято в основном областью ламинарного течения и крупномасштабными вихрями в рециркуляционной зоне. Влияние этих макроскопических вихрей на ламинарный слой на лобовой поверхности ближайших труб полностью нивелируется вязкими силами и отрицательным градиентом давления. Такая структура течения, реализующаяся при Re103, рассматривается как преимущественно ламинарная. [4]
 |
Мерная диаф рагма. [5] |
Картина течения в колене и за ним весьма усложняется также и из-за возможности отрыва потока. Причина отрыва и здесь состоит в наличии отрицательного перепада давления. [6]
 |
Изменение характера обтекания клина в околозвуковом диапазоне скоростей набегающего потока. М, MI - значения числа Маха в набегающем потоке и местное. [7] |
Картины течения при дозвуковом и околозвуковом режимах течения принципиально не отличаются от соответствующих картин обтекания обычного дозвукового профиля. Mi 1, как перед дозвуковым профилем с закругленной передней кромкой, так и перед сверхзвуковым профилем с острой передней кромкой, возникает отсоединенная ударная волна. [8]
Картины течения, аналогичные описанной выше для системы с переносом тепла и соли, наблюдаются и в жидкостях, в которых два и более стратифицированных химических компонента имеют различные молекулярные коэффициенты переноса. Компоненты могут вносить противоположные вклады в градиент плотности по вертикали. Для описания всех подобных течений применяется термин двойная диффузионная конвекция. [9]
 |
Зависимость отрывноги диаметра от средней скорости роста пузыря. [10] |
Картина течения оказывается в высшей степени сложной и показывает, что всякого рода схематизациями в данном случает следует пользоваться крайне осторожно. [11]
 |
Модель со сту - [ IMAGE ] Распределение осредненных по се-пенчатым каналом за чению давлений вдоль оси канала при Л. [12] |
Картина течения в таком канале, приведенная на рис. 3.31 в, хорошо подтверждает сказанное. Сверхзвуковая струя пара, срываясь с острых кромок клапанного седла, экранирует центральную пароводяную часть и далее на значительной длине канала препятствует прямому контакту капель влаги со стенками пароохладителя. Течение имеет устойчивый характер на всех режимах, однако при малом открытии клапана, когда перепад давления на клапан большой, а расход пара небольшой, струйная зона из-за отклонения потока в системе волн разряжения на острых кромках седла резко сокращается и контакт охлаждающей воды со стенками наступает при относительно небольшой осевой длине. [13]
Картина течения вокруг крыла зависит от угла атаки а, поэтому коэффициенты са и cw, a следовательно, на основании формул ( 89), также коэффициенты сп и ct являются функциями угла атаки а. Пространство между оторвавшимся потоком и поверхностью крыла заполняется вихрями, поэтому, как только возникает отрыв, лобовое сопротивление значительно повышается, а подъемная сила, наоборот, значительно понижается. [14]
Картина течения в следе за двумерным телом подобна картине течения за осесимметричным телом и имеет горло и область повторного сжатия, замыкающую донное течение, с замыкающим скачком уплотнения. Так, характер изменения рв в зависимости от числа Рейнольдса для двумерного течения подобен характеру изменения этого параметра для осесимметричного течения. Донное давление возрастает от некоторого постоянного значения для турбулентного следа до более высокого постоянного значения при числах Рейнольдса, меньших критического, так как переход от ламинарного течения к турбулентному происходит в свободной струе. [15]
Страницы: 1 2 3 4 5