Картина - течение
Cтраница 2
Картина течения, получающаяся - в результате удара катодной струи о поверхность анода, известна как течение в передней критической точке. По мере удаления от критической точки давление убывает, а скорость течения, равная нулю в критической точке ( г0), соответственно возрастает. [16]
 |
Модель со сту - [ IMAGE ] Распределение осредненных по се-пенчатым каналом за чению давлений вдоль оси канала при Л. [17] |
Картина течения в таком канале, приведенная на рис. 3.31 в, хорошо подтверждает сказанное. Сверхзвуковая струя пара, срываясь с острых кромок клапанного седла, экранирует центральную пароводяную часть и далее на значительной длине канала препятствует прямому контакту капель влаги со стенками пароохладителя. Течение имеет устойчивый характер на всех режимах, однако при малом открытии клапана, когда перепад давления на клапан большой, а расход пара небольшой, струйная зона из-за отклонения потока в системе волн разряжения на острых кромках седла резко сокращается и контакт охлаждающей воды со стенками наступает при относительно небольшой осевой длине. [18]
Картина течения в реальных струйных элементах отличается от течения в двух описанных предельных случаях. [19]
Картина течения, наблюдаемая на опыте, находит объяснение, если предположить, что после того как поток вышел за пределы канала, действие сил трения не оказывает существенного влияния на движение частиц и рассматривать струю так, как это делается в теории струй идеальной жидкости. [20]
 |
Распределение относительной скорости по контуру профиля 10АЗО / П45 в решетке с параметрами 6 / 1 3, § 62 6 при i - 5. [21] |
Картина течения ( рис. 13, 14, 15, 16, 17, 18) существенно не изменяется до чисел Mi M, при которых на поверхности профиля появляется скорость, равная местной скорости звука. [22]
 |
Изолинии функции тока в горизонтальном сечении г const для винтовой вихревой нити в цилиндрической трубе ( А и в безграничном пространстве ( Б. а - h 1, а 0 5. б - h 8. [23] |
Картина течения при различном радиусе винтовой нити, по при фиксированном шаге вихря ( h 2) представлена на рис. 2.16. Когда скорость на оси равна нулю ( и0 0) и радиус винта мал ( а - 0 1), течение близко к случаю прямолинейной вихревой нити и практически однородный осевой поток занимает большую часть сечения трубы. С увеличением радиуса ( а 0 5) некоторая часть осевого потока жидкости сосредоточивается в окрестности вихревой нити. Наконец, когда вихрь близок стенке, а скорость на оси - нулевая ( а 0 9, г / о 0), практически все движение сосредоточено в тонкой винтовой трубке тока в непосредственной близости от вихревой нити. [24]
Картины течений (11.2.33) и (11.2.35) на рис. 113 и рис. 114 указывают, что качественно непроницаемый цилиндр раздвигает линии тока фильтрационного поступательного потока в своей окрестности, а каверна в своей окрестности стягивает линии тока этого потока. [25]
Картина течения ( в области, имеющей физический смысл) дана на - ис. На рис. 51 изображена крайняя линия тока и характеристики. [26]
 |
Зависимость отрывноги диаметра от средней скорости роста пузыря. [27] |
Картина течения оказывается в высшей степени сложной и показывает, что всякого рода схематизациями в данном случает следует пользоваться крайне осторожно. [28]
Картина течения не зависит от времени ( стационарное состояние) - соответствующая задача о нестационарном течении жидкости обсуждается в разделе 4.1 ( стр. [29]
 |
Зависимость коэффициента сопротивления симметричного профиля от числа MI при нулевом угле атаки ( в кружках изображены соответствующие схемы скачков. [30] |
Страницы: 1 2 3 4 5