Макроскопическая картина
Cтраница 1
Макроскопическая картина, по данным Кегеля, характеризуется гиперемией паренхиматозных органов, геморрагическими явлениями в них, жировым перерождением печени, гиперемией мозговых оболочек, набуханием и явлениями отека мозга. Имеются указания о наличии дегенеративных изменений в клетках передних рогов спинного мозга. [1]
Макроскопическая картина разрушения в балке показывает оба типа перелома - - сжатие по направлению к вогнутой поверхности и растяжение по направлении) к выпуклой. Зона сжатия обычно узка из-за отклонения нейтральной оси, но в твердой древесине зона разрушения от растяжении может быть особенно широкой и расщепленной. [2]
Особенности макроскопической картины поверхности разрушения, показанной на рис. 9.16, могут быть обусловлены распространением трещины, вызывающей расщепление материала, с высокой скоростью перпендикулярно направлению действия локального растягивающего напряжения. Поле локальных напряжений испытывает сильное влияние упругих волн, возбуждаемых на более ранних стадиях развития трещины, и процесса возникновения вторичных трещин. Поверхность локально гладкая, но в то же время содержит ступеньки и складки. [3]
В макроскопической картине напряженность Е считается медленно изменяющейся величиной. [4]
Установлено разнообразие макроскопической картины флюо-розных зубов, особенно у детей старших возрастных групп. Наиболее часто зубы поражаются в такой последовательности: резцы, малые коренные, большие коренные, клыки. [5]
Если для развития макроскопической картины рака у человека после воздействия какого-либо раздражителя, например ионизирующего излучения, требуется от 17 до 35 лет, то будет ли латентный период так же продолжителен, когда облучению подвергается более радиочувствительная система организма эмбриона или плода. До какой степени, например, может внутриутробное облучение в малых дозах при пельвиметрии быть причиной различий в частоте случаев лейкемии у детей и взрослых. Важно определить последствия облучения эмбриона и плода, как это пытаются делать для взрослого организма. [6]
Увязка микро - и макроскопической картины развития резкой текучести представляется следующим образом. Еще до достижения верхнего предела текучести в некоторых зернах, где максимальна концентрация напряжений ( например, вблизи головок образца) и наиболее благоприятна ориентировка относительно растягивающей силы, начинают работать дислокационные источники или разблокируются и начинают двигаться старые дислокации, имевшиеся в металле до начала испытания. [7]
Полученные результаты позволяют построить макроскопическую картину напряженно-деформируемого состояния, раскрыть тонкие механизмы и специфику пластической деформации при внешнем трении и построить дислокационные модели строения поверхностных слоев трущихся тел. [8]
Рассмотрение ансамбля элементарных носителей позволяет представить макроскопическую картину разрушения. В соответствии с многообразием его проявлений [223, 248] представляются возможными различные сценарии эволюции системы. Они определяются двумя предельными режимами, первый из которых отвечает обычной картине образования и роста новой фазы - элементарные носители флуктуационно объединяются в очаг разрушения, который вырастает за счет постепенного притока дефектов решетки. [9]
Спектральный характер собственных частот должен дать макроскопическую картину различных сглаженных максимумов. [10]
Фрактографические исследования показывают, что только что описанная макроскопическая картина повторяется и при значительно больших увеличениях. [12]
Чтобы выяснить хотя бы в общих чертах связь макроскопической картины излучения с микрокартиной его, рассмотрим в качестве макроскопического излучателя гармонически осциллирующий заряд. С микроскопической точки зрения излучение электромагнитного поля в виде фотонов частоты со производится отдельными электронами, меняющими стационарное ( или квазистационарное) состояние. Согласно формулам (5.5) и (5.7) излучение фотонов происходит в результате переходов осциллирующих электронов из высших энергетических состояний в низшие. Что касается, излучения отдельными квантовыми системами, например атомами, при переходе их из одного стационарного состояния в другое, то, как известно, макроскопического описания этого процесса на основе уравнений (5.8) не существует. [13]
Это и есть макроскопические уравнения, которые можно было бы вывести непосредственно из макроскопической картины. Для того чтобы определить также и флуктуации, нужно (12.4.8) систематически разложить по параметру Д - /, найти уравнения для вторых моментов в приближении линейного шума и дополнить их потоковыми членами. Однако, поскольку в нашем случае имеется два случайных поля u ( r, k) и ш ( г), уравнения усложняются, и поэтому мы здесь их подробно не рассматриваем. [14]
Как известно, основными уравнениями классической электродинамики являются уравнения Максвелла, которые дают правильное описание макроскопической картины электромагнитных процессов. Более гонкая микроскопическая картина была получена в квантовой электродинамике, в которой электромагнитное поле было проквантовано. В квантовой электродинамике электромагнитное поле рассматривается совместно со связанными с ним частицами - фотонами. Фотоны являются квантами электромагнитного поля и возникают ( исчезают) при испускании ( поглощении) света. При такой постановке вопроса становятся возможными новые явления, относящиеся к классу взаимодействий излучающих систем с полем излучения. Этим путем удается, например, объяснить аномальный магнитный момент электрона и лэмбовский сдвиг уровней в тонкой структуре атома водорода. [15]
Страницы: 1 2 3